DE L'AIR CHAUFFÉ. 119 
gnant un coefficient constant. Elles seront donc rigoureuse- 
ment égales. Je dis maintenant que les forces obtenues dans 
les deux cas seront différentes. 
Lorsqu'une masse d'air se dilate, elle se refroidit. Nous 
pouvons donc admettre, ou qu'elle se trouve en contact avec 
des parois à sa température primitive, ct douées d'un grand 
pouvoir conducteur et d'une grande capacité calorifique, qui 
réparent la perte due à cette dilatation à mesure qu'elle se 
produit, sans éprouver elles-mémes de variation sensible 
dans leur température; ou bien nous pouvons admettre que 
l'air se trouve en contact avec des parois d'un pouvoir con- 
ducteur tout à fait nul, de sorte que la chaleur employée à 
l'état latent à sa dilatation soit empruntée à lui-méme. Dans 
les deux cas, les lois des variations de la force élastique avec 
la dilatation sont trés différentes. Nous allons démontrer le 
principe dont nous nous occupons, dans chacun de ces deux 
Cas. - 
1° cas. — L'air emprunte aux parois le calorique latent 
nécessaire à sa dilatation, de sorte que sa température n'est 
pas modifiée par cette dilatation. 
Le principe a lieu également pendant la condensation. 
Nous allons le démontrer séparément, soit que l'on considère 
la dilatation ou la condensation. 
La masse d'air m, de volume v et de pression primitive f, 
se dilatera pour la température n% d'une quantité que nous 
représenterons par rv, de sorte que son volume pourra 
devenir v (44-7) sans que la pression devienne moindre que f. 
La masse mn de volume nv ct de pression f, se dilatera 
pi S a T i 
alors pour la température Æ d'une quantité nv + ; um, 
comme la première et la pression sera encore f. 
Dans ces deux cas, les masses d'air pourront donc Ut. 
ver un piston dans un même cylindre d'une même quantité, 
