DE L'AIR CHAUFFÉ. 123 
de là il vient 
1 | 1 1 
= robe t? Gere spp) 
Tous les termes étant positifs, cette équation ne sera satis- 
faite que par à = æ puisqu'il ne peut prendre de valeurs 
négalives. Donc la fonction considérée varie constamment 
dans le méme sens depuis 0 jusqu'à l'infini, et il est facile 
de voir qu'eile va en croissant. La plus petite valeur que l'on 
3 ; 1 : 
puisse donner à 7, est p Car elle correspond à n — 1 etn 
ne peut devenir plus petit que 4, par hypothèse. Pour n — 1, 
les forces élastiques iol ds sout égales dans les deux 
: ; 1 
cas, pour n plus grand que 4, + sera plus grand que = 
et la force élastique intérieure sera plus grande dans le 
second cas que quand n —1,et d'autant plus que n sera 
plus grand. Donc la force élastique intérieure sera plus 
grande dans le second cas que dans le premier pour résister 
à la force extérieure qui agit maintenant comme puissance, 
ei on aura ainsi moins de force pendant le refroidissement 
de l'air, commo pendant son échauffement, dans le second 
cas que dans le premier. 
En calculant pour une méme quantité de chaleur les for- 
ces élastiques moyennes d'une méme masse d'air chauffée 
successivement de manière que sa pression avant sa dilata- 
tion croisse de 4, 2, 3, etc. atmosphéres, en en retranchant 
la pression extérieure, puis ajoutant cette pression extérieure 
diminuée de la force élastique moyenne de cette masse d'air 
refroidie, on aura la force moyenne {indépendante de la 
pression 'extéricure) que l'on peut attendre d'une méme 
quantité de chaleur appliquée à la même masse d'air suivant 
qu'on l'a chauffée de manière à la dilater 2, 3, ete fois. Ces 
forces moyennes sonl: 
