13 DE L'EMPLOI 
Pour l'air chauffé, la plus grande partie de la chaleur est 
sensible (1). Dans le trajet qu'il parcourt pour se rendre au 
condenseur, l'air chaud peut donc abandonner une portion 
considérable de sa chaleur, et une masse d'air froid égale, 
(1) Quand une masse d'air élevée à la température t s'est dilatée 
par suite de son accroissement de force élastiqne, si elle revient 
ensuite sans changer de volume à sa wien érature primitive, elle 
n'abandonnera pas autant de chaleur sous c volume qu'elle 
en a absorbé sous son volume primitif, "t la différence est égale à 
la quantité de chaleur qu'elle dégagerait si on la comprimait de 
maniére à la ramener à son volume primitif. 
Si on appelle D' la densité primitive, D la densité de la méme 
masse d'air dilatée, T la température primitive à laquelle cette 
masse à sa densité primitive, est donné par la formule 
3 j 0,421 
T = (e m (5 p)- - 275. 
(J'ai remplacé dans la formule de Laplace le chiffre 287 par le 
chiffre 273 reconnu depuis plus exact.) Si l'on appelle m !a masse 
de l'air, c la capacité calorifique à volume constant, la quantité de 
chaleur latente qui devient sensible dans cette compression, sera 
représentée par mcT' ou me Le73+n G p) — re 273 | 
D est égal au nombre de fois que la masse d'air a été dilatée par 
la chaleur. La température nécessaire pour cette dilatation a été 
(Di A } 2735; 1,421c étant la capacité calorifique de l'air å 
pression constante, la masse de calorique qui a donné lieu à là 
dilatation a été m. 4,421c (5 - 4 ) 273°. Le rapport du calo- 
rique latent au calorique dépensé sera donc : 
mé | (273° 4- T) (B) 02 a730 | 
m. 4,421 c (5-: )ss 
