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refroidir, sans pour cela laisser la fumée emporter la plus 
grande partie de la chaleur du foyer. 
Ainsi, en résumé, pour utiliser là chaleur de l'air qui se 
rend au condenseur, sans, pour cela, laisser sortir la fumée 
avec une température trés élevée et une grande masse de 
calorique qui pourrait étre employée, il suffira de faire arri- 
ver l'air froid en sens contraire de la fumée et-dans un man- 
chon entourant la cheminée, et de faire retourner l'air 
chaud au condenseur dans un second manchon entourant 
le premier, et dans le même sens que la fumée , en renfer- 
mant ce second manchon dans des corps trés mauvais 
conducteurs. 
Si on appelle zla fraction de la quantité de chaleur gue 
l'air chaud peut ainsi rendre utilement à l'air qui doit le 
remplacer, et si on appelle M le travail que l'on peut obtenir 
d'une unité de chaleur, en supposant qu'il n'en rende aucune 
portion (c'est dans cette hypothèse que sont calculés les 
1 
nombres du tableau précédent), il s'ensuivra que 4 - 
unités de chaleur deviendront alors capables de produire le 
travail M, donc une unité de chaleur produira le travail 
KM : 
K — 
Application des principes précédents. 
Nous avons vu que, pour obtenir d'une certaine quantité 
de calorique appliquée à une masse d'air, le maximum d'effet 
possible, il fallait appliquer toute cette chaleur à cette masse 
d'air avant sa dilatation. Pour y parvenir, voici les disposi- 
lions que j'ai imaginées : 
-Concevons deux cylindres de méme diamètre dans lés- 
quels circulent deux pistons reliés ensemble par un balan- 
