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que l'air renfermé dans ce tube de communicalion étant beau- 
coup plus dense du cóté le plus froid, c'est-à-dire du cóté de 
À, que du côté le plus chaud ou de B, il faudra que l'air 
renfermé dans A augmente de densité et de force élastique 
par compression pour entrer dans ce tube de communica- 
tion. Il n'entrera done pas à l'origine du mouvement du pis- 
ton A, ce ne sera jamais que quand ce piston aura parcouru 
une portion de sa course que l'air pénétrera dans ce tube. 
Au contraire, à l'origine, ce serait l'air du tube qui refluerait 
dans le cylindre A, mais on empêchera cet effet par des sou- 
papes permettant à l'air de A, d'entrer dans ce tube, et ne 
permettant pas le mouvement inverse. On y gagnera un peu 
de force, parce que le piston D sera, à l'origine du mouve- 
ment des pistons, pressé par la force élastique de l'air du ré- 
servoir R, qui sera alors plus grande que celle de l'air pressé 
par le piston A. A la vérité, cette datation dans R néces- 
sitera une absorption de chaleur, mais la compression dans 
À, en produira une certaine quantité qui compensera l'autre 
perte. Toutefois, la chaleur dégagée par cette éle- 
vant la température de l'air avant que la fumée t ne doive l'é- 
chauffer, si cette élévation de température était considérable 
(et elle ne serait pas un profit puisqu'on perd autant par une 
dilatation d'un autre cóté,) l'air n'absorberait plus une portion 
aussi forte de la chaleur dela fumée, et il y aurait perte. 
Mais, dans le cas du maximum, où l'air serait trois fois plus 
condensé dans le réservoir R que dans le condenseur, ce qui 
suppose une température de 546? qu'il sera bon de ne pas 
dépasser pour la conservation de la machine, en faisant usage 
de la formule de Laplace donnant l'accroissement de chaleur 
par compression et qui est T’ = (273 + T) (5 ) ou 273, 
D' et D étant les densités, T' et T les températures, on voit 
que l'élévation de température de l'air ne serait que de 112^, 
