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l*' Selon relectrodynamique classique, qu'aucune donnee expe- 

 rimentale n'est venue contredire, toute dynamide monoelectronique 

 devra rayonner entierement son energie et doit etre consideree en 

 principe comme instable. 



2^ On peut demontrer pourtant, comme Nicholson l'a fait, 

 qu'une dynamide monoorbitaire ă deux, trois ou plusieurs electrons 

 equidistants est stable et ne rayonne pas son energie. 



Nous devons donc admettre que, si la matiere est constituee 

 par une seule categorie de dynamides, ce seront des dynamides 

 ayant au moins trois electrons. Nous nous servirons donc de ce 

 type qu'on pourrait â la rigueur remplacer par toute autre dynamide 

 ayant un nombre quelconque d'electrons. 



3*^ Grâce â leur champ magnetique, ces dynamides se poly- 

 meriseront necessairement en un tore de la îig. 4. 



Les electrons d'un tel tore tourneront couples en systeme elas- 

 tiquement rigide, qui aura un mouvement d'ensemble exactement 

 semblable au tourbillon torulaire de Helmholz, dont ii a d'ailleurs 

 bien des proprietes, y compris la stabilite. On peut dire que le tore 

 tourne tout d'une piece. 



4'' II resulte du paragraphe precedent que l'arrangement des 

 electrons sur la surîace du tore sera â tres peu de chose preş iden- 

 tique â celui qu'il presenterait si le systeme etait stationnaire, et que 

 la symetrie d'un tel tore en parîait equilibre sera parîaitement de- 

 terminee par le champ electrostatique (voir par exemple îig. 4). 



50 La stabilite du tore est determinee par deux facteurs anta- 

 gonistes, le champ magnetigue qui constitue la îorce de cohesion du 

 tore, et le champ electrostatique des composantes, qui constitue la 

 îorce repulsive. 



Le principe de calcul que M. ]. ]. Thomson a employe dans 

 un cas analogue et que M. Mayer a veriîie d'une maniere parti- 

 culierement simple, s'applique aussi â notre cas, quoique les diîîi- 

 cultes de calcul soient plus grandes. On peut poser en toute silrete 

 et d'une maniere generale que les conditions d'equilibre d'un tel 

 systeme sont îonction periodique du nombre des composantes. 



Quoique le calcul soit ici particulierement diîîicile, une shnple 

 evaluation grossiere mene pourtant au resultat suivant: 



11 n'y a qu'un nombre îini et tres petit de tores monoannul- 

 laires stables, â savoir ceux qui ont n, np et npq composantes, oîi 

 n, p et q sont accessibles â une evaluation exacte, si la loi de pe- 

 riodicite est connue. 



6" Si l'on tient compte de la diîîerence de volume entre la 



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