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quante positive et Ies electrons d'une dYnamide, c'est-â-dire si Ton 

 accepte que le volume des electrons est plus grand que le volume 

 de la quante positive, ii en resulte necessairement pour Ies dyna- 

 mides polyelectroniques que Ies conditions de stabilite ne seront 

 jamais simultanement identiques pour Ies dynamides du tore et pour 

 Ies electrons qui Ies composent 



D'une maniere plus precise, un systeme monotorulaire â n 

 dynamides trielectroniques, tout en etant tres stable comme tel, c'est- 

 â-dire par rapport aux dynamides, ne sera pas necessairement stable 

 quant aux 3/? electrons repariis sur sa surîace. Le systeme devra 

 posseder un ou plusieurs electrons disloques, c'est-â-dire repousses 

 â une distance plus ou moins grande de la surîace du tore. 



/" La sortie de l'electron ainsi disloque aura pour eîtet ne- 

 cessaire de troubler la symetrie du champ superîiciel torulaire en 

 deformant la îigure de repartition des electrons sur la surîace du tore. 



Cette deformation sera plus marquee au voisinage immediat 

 de la dynamide qui a perdu son electron et elle s'attenuera gradu- 

 ellement â mesure qu'on s'eloignera de cette dynamide. 



La structure du champ qui en resulte peut se calculer exacte- 

 ment, si l'on connait Ies constantes du systeme. 



8*^ Une etude attentive du modele montre immediatement que 

 si l'on applique, sans autre hypothese nouvelle. Ies lois courantes 

 de l'electrostatique et de l'electrodynamique au systeme dont la 

 symetrie a ete ainsi deîormee par la dislocaţi on de l'electron, on 

 decele des proprietes remarquables: 



a) Par l'eloignement de l'electron et la deformation du champ 

 qui en resulte, le tore entier acquiert une charge positive, qui pa- 

 raîtra repartie sur toute sa surface. 



b) La charge sera repartie inegalement. En eîfet, si l'on considere 

 â un moment donne le tore comme immobile. Ies surîaces equipo- 

 tentielles qui enveloppent le tore d'assez preş, seront discontinues, â 

 tour de role positives et negatives, et quantitativement diîferentes. 



c) Si par la normale au plan du tore menee par Ie centre de 

 celui-ci on îait passer la serie des plâns determines par cette droite 

 et l'orbe de chaque dynamide (voir îig. 5), on divise l'espace en une 

 serie de champs s d'une meme structure, mais d'une valeur qui 

 variera par bonds discontinus. 



d) On s'apergoit aussitot que le champ discontinu d'un tel tore 

 est un champ quantaire. En efîet par suite de la superposition des 

 proprietes electrostatiques et electromagnetiques du champ, ii resulte 

 pour tout electron statonique «oscillant» dans ce champ: 



