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qu'il ne pourra osciller que suivant le plan bisecteur du sec- 

 teur quantaire; 



que cette oscillation sera une ellipse orientee exactement 

 rapport au plan du tore; 



qu'â chaque secteur correspondra une frequence donnee 

 sera fonction du rapport des charges torulaires du secteur. 



Un oscillateur electronique dans un tel champ aura donc une 

 frequence qui variera par bonds. 



Le modele remplit donc Ies conditions d'un oscillateur de la 

 deuxieme forme de la theorie des quantes. 



par 



qui 



Fig. 5. Champ quantaire d'un tore dynamiaaire de ia figure 1, â un seul electron disloque. 

 L'electron de valence ne peut osciller que dans le plan bisecteur Po. — D., dynamide; / et /', 2 

 et 2', 3 et 3', etc, champs quantaires equivalents. 



III. Conditions d'equilibre des modeles polytorulaires. — Des 



maintenant je puis avancer que le calcul quantitatiî de leurs pro- 

 prletes est extremement diîîicile; ii est toutefois possible sans hypo- 

 these nouvelle de faire une eualuation assez sure et assez appro- 

 chee pour nous permettre de saisir Ies principaux caracteres dyna- 

 miques des tels systemes. Ces lăsultats sont saisissants. En voici 

 le resume: 



a) Deux tores du type 4, emboites de la maniere indiquee par 

 Ies figure 6 et 7, donnent un systeme aussi stable que s'il etait com- 

 pose d'un seul tore. II aura pourtant un volume atomique plus grand. 



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