100 G. SALOMON. 



Ma questa non dipende solo dalla forza della birifrangenza, ma 

 anche dallo spessore della sezione. D' altra parte dimostrerò 

 subito che si può determinare con sufficiente esattezza la po- 

 sizione della sezione e dunque anche il valore di s'. Dacché 

 ne viene che si può abbandonare la restrizione indicata dal 

 Becke senza diminuire l'esattezza dei risultati. 



Il secondo svantaggio è quello che in rocce povere di quarzo 

 e di plagioclasio sono rari i casi, o mancano intieramente, in 

 cui individui dei due minerali che sono a contatto, hanno estin- 

 zione contemporanea. Ma anche nel caso più favorevole si 

 perde molto tempo col cercare sezioni adattate. Perciò spiegherò 

 nella seconda parte di questa nota, in che modo si può togliere 

 anche questo inconveniente. 



Esaminiamo sopra il polarizzatore di un ortoscopio una se- 

 zione sottile di un minerale otticamente uniassico positivo. Sia 

 essa tagliata in qualsiasi senso, ma non normalmente all' asse 

 di isotropia, e studiamola per ora solo nelle due posizioni, in 

 cui la proiezione dell'asse di isotropia corre normalmente e pa- 

 rallelamente alla direzione di vibrazione del polarizzatore. Nel 

 primo caso osserviamo l' indice di rifrazione co, nel secondo 

 un valore z che dipende dalla posizione della sezione rispetto 

 all'asse ottico e che varia fra co e e. 



Se conoscessimo 1' angolo a. che la sezione forma coli' asse 

 ottico, ci sarebbe noto anche s' che è eguale alla metà del 

 diametro di un'elisse, di cui l'asse maggiore e minore sono eguali 

 a 2 £, risp. 2 to. — a è 1' angolo, che il diametro forma col- 

 Tasse maggiore dell'elisse e 



\Jz 2 . cos 2 (90 — «) + .co 2 . sen 2 (90~ 



