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Resultat grundsätzlich ändert. Die drei Teilclienarten mögen nun die Beweglichkeiten 1, 1,33 .. . 

 und 1,66 . . . haben. Dann erhalten wir nach der Zeit 1 Bild 1. Es findet bei der ersten Be- 

 wegung ebenfalls eine Verbreiterung des ganzen Komplexes und eine Lockerung desselben statt, 

 wennschon beides in relativ beschränktem Maße. Die Abstände der Vertikalreihen gehen nur 

 an den beiden Enden des Komplexes (im Sinne der Bewegungsrichtung) über das Normale hinaus. 

 Ganz anders sieht aber der bewegte Komplex nach der zweiten Zeiteinheit aus (Bild 2, Figur IV). 

 Hier ist eine typische heterogene Schwarmbildung eingetreten. 



X X X X X 



o o o o o o 



• • • • • 



X X X X X 



o o o o o o 



• • • • • 



X X X X X 



o o o o o o 



• • • • • 



Die Abstände (oder Zwischenräume) der einzelnen Vertikalreihen betragen das Dreifache 

 des normalen Maßes. Gleichzeitig aber haben sich die dreierlei Teilchenschwärme periodisch 

 konzentriert derart, daß jede einzelne Bank aus allen drei Teilchenarten aufgebaut wird. 

 Von besonderem Interesse erscheint nun, daß bei weiterer Fortbewegung diese typische 

 heterogene Schwarmbildung sich zunächst wieder verwischt. Bild 3 und 4 in Figur IV zeigen zwar 

 wieder die zunehmende Verbreiterung und Lockerung des sich fortbewegenden Komplexes, jedoch 

 nur am „frontalen" und ,, apikalen" Ende des Komplexes eine periodische Bankbildung mit ver- 

 größerten Zwischenräumen. Der Komplex setzt sich m. a. W. hier zusammen aus einem nicht 

 periodisch orientierten Mittelkern und relativ schwach periodischen Endstücken. Charakteristisch 

 ist außerdem für diese Mittelstadien die Tendenz der Endgebiete, wieder zu homogenen Schwärm- 



