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konnten, zu beseitigen, so werden auch die nachfolgen- 

 den Schwingungen des Pendels sich genau diametral auf 

 dem unterlegten Theilkreis projiciren und die Spitze der 

 Kugel wird somit fortwiihrend auf ihrenExcursionen durch 

 das Centrum G des Theilkreises gehen, und die Grosse der 

 Winkel AGA', AGA" etc. etc. (Fig. 11), welche die hori- 

 zontale Projektion der Schwingungsebene in den aufein- 

 anderfolgenden Zeitpunkten mit dem Durchmesser AB, 

 der anfangs mil ihr zusammenfiel, nach und nach bildet, 

 wird genau mit dem oben berechneten Werthe des Ab- 

 weichungswinkels iibereinstimmen. Gelingt diess aber 

 nicht, so wird die Schwingungsrichlung, anstatt diametral 

 zu bleiben, nach und nach elliptisch werden und zwar wird 

 die Ellipticitat urn so grosser ausfallen , je grosser die 

 erwahnten storenden Einfliisse und je weiter die anfang- 

 lichen Schwingungen sind. Die Beobachtung wird dann 

 um so unzuverlassiger, als die scheinbare Abweichung 

 iiberhaupt iiicht niehr scharf wahrgenommen werden kann 

 und die grosse A\e der Ellipse zudem im Sinne der 

 schwingenden Bewegung mit herumgefiihrt wird. 



Mehrere englische Mathematiker, zuerst Galbraith und 

 Haugthon, dann Airy und Combe und Thacker*) haben die- 

 sen storenden Einfluss auszumittein gesuchl und gefunden, 

 dass, wenn 1 die Lange des Pendels, a die grosse und b 

 die kleine Achse der elliptischen Bahn , die Anzahl n von 

 Graden, welche die Absidenlinie ira Sinne der schwin- 

 genden Bewegung in einer Stunde zuriicklegt , ausge- 

 driirkl wird durch die Eormel : 



135 .1800 ab y~s 



) ». Philos. Mag. [41 II. 



