- 10 - 



halten werden dadurch, dass man dem Elemente zugleich eine entsprechende Wär- 

 memenge mittheilt, indem diese sein Volumen zu vergrössern trachtet. Sei also Ja' 

 die Wärmemenge, welche nölhig ist, um die durch den äussern Druck erzeugte Vo- 

 lumenänderung zu compensiren, und Ja' die dadurch bewirkte Temperaturerhöhung. 

 — Da diese , unsrer Bestiamiung gemäss , mit keiner Volumenänderung verbunden 

 ist, so hängt sie ab von der specifischen Wärme /;. Man hat also 



Q bezeichnet, wie früher, die Dichtigkeit. 



Theilt man dem Elemente nun eine fernere Wärmequantität Ja" mit, während 

 man die Druckkräfte ungeändert lässt, so wird sich das Volumen ändern, um J\. 

 Entspreche der Wärmezunahme Ja" die Temperaturzunahme Ja", so ist 



^v , ^ „ 



-^ = (a + ß + y) Ja" 



a. ß, y haben dieselbe Bedeutung, wie im vorigen §. — Nach Voraussetzung ist die 

 Temperaturänderung Ja" von keiner Aenderung der äussern Drucke begleitet. Sie 

 hängt also ab von der specifischen Wärme t, so dass man hat 



Jia" = QcVJn". 



Bezeichnet nun Ja die ganze Wärmezunahme des Elementes, Ja die ganze Tem- 

 peraturerhöhung, so hat man 



JtD = Jw' -H Joi" 

 Ja = Ja' + Ji\" 



Eliminirt man aus vorstehenden Gleichungen Ja'. Ja", Ja' und Ja" . so kommt 



^,. - i^ _ - (^ - ■?) £X rn-> ' 



^" - p,V (a + /» + y), ■ V ^^' 



Die Temperatur jedes Elementes eines Körpers wird sich im Allgemeinen mit der 

 Zeit t ändern; in jedem Augenblicke muss aber diese Gleichung erfüllt sein. Man 

 hat also auch 



du 1 da) (* — V) 



(^) 



dl ()i7V dt («+/? + y)>i dl 



Bezeichnet man die innere Leitungsfälligkeit des Körpers durch K , so ist muh 

 Fourier 



, , d(K^) d(K^') d(Kl") 



1 du) _ V dl/ ' dy ' * <}i^ 



"V dT ~ dx "^ dy dz 



