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und allgemeiner, wenn man die Leitungsfähigkeit des Körpers nach verschiedenen 

 Richtungen hin als verschieden betrachtet, 



V dl dx dy "*" dz 



WO K), K2, K3 Functionen von x, y, z und u sein können. Wird der Körper ho- 

 mogen und unkrystailinisch , und K von u unabhängig angenommen, so folgt 



1 d<u 



V d. •^''" 



wo zur Abkürzung gesetzt wurde 



d^u d-u d'u 

 ''" = dp + dp + d"^ 



Sei ausserdem (p = ^^ , also 



da db de 

 dx dy dz 



SO geht die Gleichung für -rr über in 



du _ K ji - v) . dv 



dl ei (a + ß + y)r, dl '■"-' 



Für Punkte der Oberfläche gilt die bekannte Gleichung 



kJ + h (u - U) = o (S) 



WO ü die äussere Temperatur, h die äussere Leitungsfähigkeit, -p den Differen- 

 tialquotienten von u nach der (nach aussen gerichteten) Normalen der Oberfläche des 

 Körpers bezeiclmet. 



§. 5. 

 Die in den §§. 2—4 entwickelten Formeln enthalten die vollständigen Bedingun- 

 gen, welchen die Probleme der unendlich kleinen Schwingungen und der Fortleitung 

 der Wärme im Innern der Körper unterworfen sind. Bevor wir sie auf die letztere 

 I Aufgabe anwenden , welche den Hauptgegenstand dieser Abhandlung ausmacht, wol- 



! len wir zeigen , wie sich mit Hülfe derselben das Verhältniss — für feste Körper aus 



j Beobachtungen ableiten lässt. 



