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Hat man die Temperaturanderung' beobachtet, welche in dem Momente eintritt, wo 

 die Kraft L in Wiritsamkeit tritt, so erhält man mit Hülfe der Formel (A) das Ver- 



hältniss — , nämlich sie giebl*) 



1- — 1 _ 3"k(n + 2)Ju 



Eine andere Methode ziu" Bestimmung^ von — für feste Körper, stützt sich auf die 



Beobachtung der Geschwindigkeit des Schalls in denselben. 



Zu diesem Zwecke kann man sich prismatische Stäbe daraus formen, und diese 

 in tönende Schwingungen versetzen, am besten in Longitudiiialschwingungen. Für 

 diese erhält man aus der Gleichung (B) auf bekannte Weise die Differentialgleichung 



d^a _ 3q d^a 



^ dt« ~" £ - 7, n - i ' Ax^ 



~- O T 



a bezeichnet die Verrückung eines Querschnittes in der Entfernung x von der einen 

 Basis. Die Bewegung pflanzt sich im Stabe mit der Geschwindigkeit fort 



Kttt 



3q 



\ s n 4- 1/ 



*) Weber, der Beobachlungen in dieser Absicht aasteilte, bediente sicli in der oben ange- 

 führten Abhandlung einer unrichtigen Formel. Die eben abgeleitete wird in seiner Bezeichnung 



£' _ 6kk'<a(n + 2)Ju 



~ '' Q - P 



Für J\i ist hierin zu setzen 



lh(T, - T„ 



da = 



e-"" 



1 ist dieselbe Zahl , wie bei Weber, h ^^ - — ^ , H die äussere Leitungsfähigkeit des beobachteten 



Drahtes in schwingendem Zustande, r sein Radius, p seine Dichtigkeit; T„ und Ti sind die Zeiten, 

 welche vom Momente der Spannungsänderung der Saite, respeclive bis zum Anfang der Beobachtung 



und his zum Ende derselben verflossen sind (also bei den Weber'schen Experimenten T„ = j , T| = 



ö -(- V Secunden circa). H ist an der schwingenden Saite selber zu beobachten. Weber zog l statt 



Ja in Rechnung, vernachlässigte also den Einlluss der Abkühlung, was bei seiner Beobachtungsme- 

 I thode durchaus nicht erlaubt ist (man sehe die oben cilirte Abhandlung von Weber). 



