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S = - ^- sin Qc- sin Q (d, — .■.. 



Treffen wir endlich noch die Voraussetzung, dass die Electroden sich am Rande 

 der Scheibe befinden , also d, = a sei , so geht in Anbetracht des Werthes von 



q = 2( * + 1 n der Werth unsers Integrals über in: 



S = (-ir^sin Q2c. 



Die Substitution dieses Werthes und desjenigen von 0_ ergibt schliesslich für das 

 Potential u in der Scheibe, wo sich die beiden Electroden befinden: 



«^ . 2q+l . 2q + l 



. , <s =ai sin — «r — nxsin— l — 2c.t 



8af„k, ■■«, .., 2a 2a 



«fltftfc+'k,)-*"! (2q + l) 2 



lagl^, -?ä±V- y ) , ^»Cb- y , , -SgU-,)) 

 Je 2a — e ^» k e » -+- e « I 



2q+i «1 + 1 k K ^TT~ 2q+l . 



e 2a -}- e 2a e *a — p 2a J 



Für die Stromstärke J im Schliessungsdrahte finden wir vermittelst dieser Glei- 

 chung analog wie im vorigen Falle: 



R w 8ak, ^ 2a _ _ t \ — e » , _k_ 1 + e " \ 



K+VV + t d,k(k + k,)^ (Sq + 1)* _*)+«„„ + k,~ _?S±UJ 



•"• \l -+- e » I — e " • ' 



wenn >] die electromotorische Kraft der galvanischen Batterie, R der Schliessungs- 

 und W der wesentliche Widerstand; das 3te Glied im Nenner stellt also wieder den 

 Widerstand der beiden Scheiben dar. — Und endlich wird die Stromstärke i an der 

 Grenze der beiden Scheiben gegeben sein durch: 



q=oo sin^L .ix 



_ 4J k, w. , 2a 



1 - ~ ad •jnn^ ( - 1) !g» rt -*gi„* ■ 



q=0 e 2a + e 2a 



wobei wir wieder c sehr klein gegen a angenommen haben. Da man nun hat: 



Sh U q • sin (2q H- i)z • e-"*^ = S1 " z( ;l n£!> , 



-*■ ^ e 2u 4- e' 2 " + 2 cos 2* 



q=0 



so kann vorstehende Reihe auch in folgende convergentere verwandelt werden: 



' t-k, " "2a 2' 



■ sin- 



C2n + 0— -l2n+D— , n -TX 



p » + e » -t- 2 cos — 



a 



