3 n Jo 



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a r r) • F(a„r) • dr = — • J 



folglich hat mau auch: 



1 ' r Vi ^ «IFfarr) „ , , dF (a„r)-|K 



J - JZ^ [f KD -^ - rF(a„ r ) -^ . 



Substituiren wir endlich in der Parenthese für r die Grenz werthe und R, so 

 wird sie wegen der obigen Bedingungsgleichung gleich Null , also auch J = , was 

 zu zeigen war; in dem speziellen Falle aber, wo n = p, nimmt J die Form: - an 

 und der wahre Werth ist dann nach den bekannten Methoden zu ermitteln. Sonach 

 erhalten wir jetzt: 



A,, - B,, = 



r R 



I dr cpm rF (a r r) 

 •'0 



r R 



k a r I dr r F2(a,,r) 

 A p ( S eV b + b '' _ e-V b+b '») - B 11 (se-V b + b -' _ «f V b +*'>) = . 



J I dr <p,m rF(a,,r) 

 Jo 



k, n I dr F2(a,r) r 

 Jo 



Hieraus sind die Werthe der letzten noch übrigen Constanten A p und B p zu zie- 

 hen und wir wollen jetzt bloss über die Functionen <p(r) und cp,(r) noch Einiges 

 bemerken. Nehmen wir nämlich an, die beiden "Electroden seien gleich gross und 

 berühren die Scheibe in einer Kreisfläche vom Radius g, so haben also beide Func- 

 tionen bloss Werthe von bis q und sind ausserhalb, d. h. von q bis R gleich Null. 

 Man hat daher, wenn die Functionen zudem innerhalb der Berührungsfläche constant 

 = <p„ gesetzt werden : 



J>R pR /»P 



dr cpin r F(a r r) = I dr q>, in r F(a r r) = <p„ I drrF(a,,r). 

 Jo Jo 



Die Constante <jp„ können wir wieder durch die Stromstarke im Schliessungs- 

 drahte ausdrücken, man hat nämlich analog dem Frühern: 



J 

 *° = ^- 



Es ist leicht einzusehen, dass die ganze bisherige Entwicklung auch für den 

 Fall Gültigkeit haben würde, wo die Electroden concentrisch ringförmige wären d. h. 

 einen Cylindermantel darstellten , der die Scheibenoberfläche in einer Kreiszone be- 

 rührte. So hätte man z. B. wenn diese ringförmigen Electroden am Rande befind- 



