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Medien durchsichtige sind; ist aher das die untere Grenze der dünnen Schicht bildende 

 Medium ein Metall, so ündet nach den Gesetzen der Metallreflexion beim Act des 

 Zurückwerfens noch eine Verzögerung statt , welche sich also zu den obigen hinzu- 

 addirt. Das Licht wird nämlich bei den Metallen nicht bloss an der Oberfläche reflektirt, 

 sondern, indem ein Theil desselben bis zu einer gewissen Tiefe eindringt, werden 

 auch aus dem Innern heraus eine Menge von Lichtportionen zurückgeworfen. Von 

 diesen Strahlen lassen sich die Componenten, welche nach der Einfallsebene und 

 senkrecht dazu polarisirt sind, je für sich summiren d. h. je zu einem Strahl von 

 resultirender Amplitude und Verzögerungsphase zusammensetzen, und da nun das nach 

 der Einfallsebene polarisirte Licht weniger tief eindringt als das senkrecht dazu po- 

 larisirte, so werden auch die Verzögerungsphasen der beiden resultirenden senkrecht 

 zueinander polarisirten Strahlen verschieden sein, wodurch die Bedingung der ellip- 

 tischen resp. Cirkular- Polarisation erfüllt ist. Die Phase der Verzögerung, welche 

 das parallel oder senkrecht zur Einfallsebene polarisirte Licht bei der Metallreflexion 

 erfährt, wollen wir durch: 



bezeichnen, wo X, die Wellenlänge des Lichts in der Substanz der dünnen Schicht 

 (z/ stellt folglich den Weg dar, welchen der Strahl in letzterer durchlaufen müsste, 

 damit die entsprechende Verzögerung einträte). Bezeichnen wir ferner die Wellen- 

 länge des Lichts in der Luft mit A, die an der obern Grenze der Lamelle reflektirte 

 Amplitude mit R , wenn die einfallende = 1 , die in die Schicht eindringende gebro- 

 chene dagegen mit d, die im Innern am Metall reflektirte Amplitude durch q, die an 

 der obern Grenze nach innen zurückgeworfene mit r, nach oben in die Luft aus- 

 tretende aber mit 6, so werden die Vibrationsgeschwindigkeiten der einzelnen in AB 

 zusammenkommenden Strahlen der Reihe nach sein: 



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