wo p der Winkel des Polarisationsmaximums ist und y bestimmt wird durch den 

 Winkel g, welchen die Polarisationsebene mit der Einfallsebene bildet, nachdem ein 

 im Azimut 45° polarisirter Strahl zweimal unter dem Winkel p vom Metall reflektirt 

 worden ist; es ist nämlich: tang y = j/tang g. Haben wir über dem Metall eine 

 Flüssigkeit (die bis jetzt an Metallen bestimmten Werthe von p und g beziehen sich 

 sämmtlich auf Luft) oder wie im vorliegenden Fall eine Schicht Oxyd, dessen Bre- 

 chungsverhältniss m ist, so bleibt oben der Werth von sin 2 u ungeändert, statt -, 

 aber haben wir zu setzen: -5 — - 2 , wodurch also das Zeichen nicht geändert wird. 

 Bei allen bis jetzt von Brewster und Jamin untersuchten Metallen und Erzen ist 

 p stets grösser als 45°, dagegen g und y immer kleiner als 45°, folglich sind die 

 Werthe von s und sin u stets positiv und demnach auch (da s immer bedeutend 

 kleiner als 1) die Amplituden p und q t . 



Für das nach der Einfallsebene polarisirte Licht tritt also wirklich ganz unab- 

 hängig vom Einfallswinkel <p da ein Maximum der Lichtintensität ein, wo die Ver- 

 zögerungsphase 17 gleich einem ganzen, geraden Vielfachen von n ist: 



rj = 2p;r , 



und da ein Minimum, wo dieselbe ein ungerades Vielfache von n ist, also: 



r, = (2p + 1 )n . 



Fällt Licht ein, das senkrecht zur Einfallsebene polarisirt ist, so verhält sich 

 Alles noch ganz gleich, so lange <p zwischen 0° und dem Polarisationswinkel liegt, 

 denn bis dahin sind noch B und q positiv. Beim Polarisationswinkel aber wird B =0 

 und folglich 



,2 ,2 ,2 2 



J = J, = J 2 = e , 



es gibt also dann keine Maximum oder Minimum, somit auch keine Farbenringe. 

 Wird endlich der Einfallswinkel grösser als der Polarisationswinkel, so wird B ne- 

 gativ und damit ändert auch die obige Differenz 4. ihr Zeichen ; es stellt also Jf jetzt 

 das Minimum und Jf das Maximum der Intensität dar und die Färbung der Binge geht 

 daher in die complementäre über. Ganz dasselbe tritt, wie Airy gezeigt hat, ein, 

 wenn die dünne Schicht eine von einer Glaslinse abgegrenzte Luftlamelle ist; es 

 erhalten in diesem Falle und t im Allgemeinen bloss negative Werthe, so dass 

 wir da Min. haben, wo im vorliegenden Fall Max. und umgekehrt. Das Vorstehende 

 erklart ferner die vor Airy von Arago bei einer auf einen Metallspiegel gelegten 



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