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s'attachant à cet exemple , et employant ce même rapport , 

 on trouvera que, dans le vide, l'effet constant (liquiditoime) 

 a été réduit à i^f ; car, en soustrayant cet effet (commun aux 

 deux globes) des deux refroidissemens observés (6^ et 2^), on 

 obtient pour le rayonnement du verre, 4||; et pour ce- 

 lui du métal, ^; qui sont bien dans le i-apport de 7 à i. 



§. 46. En usant successivement des diverses suppositions 

 possibles pour l'effet constant ( liquidiforme ) dans lair na- 

 turel, et partant du principe, que le rapport des rayonne- 

 mens qui résulte de chacune de ces suppositions doit sub- 

 sister dans le vide, on arrive (i) aux résultais contenus 

 dans la table suivante. En y exprimant la valeur de l'effet 

 liquidiforme dans 1 air , on s'en est tenu aux nombres en- 

 tiers, et l'on s'est borné à trois de ces nombres, parce 

 que les autres donnent des quantités négatives pour l'effet 

 dans le vide, et sont par là même exclus par lanature du 

 sujet. 



(i) Soient, dans l'air, les refroidissemens observés, par la surface la plus 

 radiable( le verre), p ; par la surface la moins radiable (le métal), m; et 

 dans ce refroidissement , TinQuence liquidiforme , / ; on aura pour le rayon- 

 nement delà. plus radiable, jj — /; et pour celui delà moins radiable , m — Z; 

 tontes quantités connues, deux par l'observation, el une déterminée arbitrai- 

 rement. Soient, dans le vide, ks quantités analogues , p' ,ni' , l',p' — i' ,m' — i', 

 desquelles p' et m' sont données par observation. 



Employant le principe , on dira jj — l : m — l<=p' — i' -.ni' — Z' 5 



{p — l)m'+(l—m)p' 

 dou l' = — ; ce qui donne »' — i' et ni' — e^ 



