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Dans un second mémoire , le même physicien recher- 

 che les lois générales des vibrations de l'air dans un espace 

 limité. Ses expériences ont été faites sur un grand nom- 

 bre de tuyaux, boites et sphères de verre, de gutta-percha, 

 de divers métaux et de bois , avec des embouchures de 

 natures diverses. 



Il arrive aux conclusions suivantes : 



Soient L la longueur, L^ la largeur, H la hauteur d'un 

 tuyau partiellement fermé à ses extrémités, S sa section 

 droite. Si S2 les sections des ouvertures, V la vitesse de 

 son , n le nombre des vibrations , on a 



V 



L-4-C1 + C2 "' -v-='"^^ 



Vî. 



C2=C (Ls-fH) 



i-i/|i+ 



Pour des tuyaux ouverts la constante C = 0,187. 



Pour des tuyaux fermés la constante varie avec la sub- 

 stance du couvercle. Cette formule embrasse comme cas 

 particuliers les tuyaux d'orgue, soit ouverts soit fermés; 

 en s'en servant , les constructeurs d'orgues peuvent sans 

 tâtonnements , déterminer les dimensions des tuyaux et 

 des ouvertures nécessaires pour obtenir un ton déterminé. 

 D'après cette formule, le son doit baisser indéfiniment à 

 mesure que l'on rétrécit les ouvertures , mais en réalité 

 cela n'arrive que pour les tuyaux ayant une ouverture à 

 leur centre. Outre le son longitudinal ordinaire, on en- 

 tend souvent un son plus grave d'un timbre particulier. 

 Si l'on rétrécit l'ouverture , les deux sons baissent à la 

 fois. Ces deux sons ne sont pas harmoniques , leur in- 

 tervalle est compris entre 1,41 et 1,46. 



