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blés et qui plonge en z dans le mercure de la chambre D ; il 

 ne communique avec ce liquide que par sa pointe infé- 

 rieure, et demeure isolé sur une longueur suffisante au 

 moyen d'une garniture de \erre dont il est recouvert. Cette 

 disposition est analogue aux arrangements que j'ai décrits 

 en employant la méthode des dérivations*, 



» Le principe sur lequel se fonde notre mode d'expéri- 

 mentation est facile à comprendre. Supposons que les fils 

 a, et jQ aient une égale résistance, et que le second se ter- 

 minant en z, à une distance Bz de l'extrémité du canal AB, 

 un allongement convenable de la tige i fasse aboutir le pre- 

 mier en s^, la longueur kz' étant égale et symétrique à Ar. 

 Alors chacun d'eux livrera passage à un courant de même 

 intensité, et cette intensité sera la moitié de celle du flux 

 qui s'est écoulé par le canal AB. Or le couple P étant de pe- 

 tites dimensions et faiblement excité, tandis que les fils « 

 et 5 sont épais et de bons conduits , un quelconque de ceux- 

 ci, pris isolément, aurait suffi à la décharge. Si l'électricité 

 se propage par rayonnement , les portions du courant total, 

 transmises par chacun des circuits , varieront avec les po- 

 sitions respectives des points de contact des fils avec le 

 mercure. L'extrémité de iS plongeant toujours en z , on 

 amènera en z" celle de «. Ainsi placé dans le prolongement 

 de l'axe du tube et sur la route des rayons électriques 

 qui en sortent en uxi faisceau parallèle, ce fil « sera parcouru 

 par un courant plus fort, et la déviation rhéométrique aug- 

 mentera. La quantité du fluide qui s'écoule dans le fil R sera 

 diminuée proportionnellement. 



» Cette inégalité dans la répartition des parties du cou- 

 rant total entre les deux circuits pourra être accrue en rac- 



* Bulletins. Tome I , page 581. 



