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seulement lorsque l'extrémité du rhéophore appuie sur la 

 capsule au-dessous du liquide qu'il traverse, mais aussi 

 quand le contact a lieu en dehors de la surface inférieure 

 de la goutte. Dans l'un et l'autre cas, les deux fils polaires, 

 peu épais, s'échauffent sur une grande longueur, au point 

 de n'être pl«s maniables avec les doigts. C'est le calorique 

 ainsi dégagé qui est la cause des bulles de vapeur. 0« peut 

 s'en assurer en enfonçant dans de l'eau pure sphéroïdalisée 

 un fil d'argent très-massif. Peu d'instants après son contact 

 avec la capsule, on voit se déterminer une ébullition qui 

 résulte de sa conductibilité pour la chaleur'^. Ce phénomène 

 a beaucoup d'analogie avec celui de la combustion de l'al- 

 bumine sous l'influence de courants très-énergiques**. 



■» L'eau acidulée a été remplacée par du mercure dont la 

 conductibilité est encore plus grande. Contre l'assertion de 

 Fischer, ce corps passe à l'état sphéroïdal, pourvu qu'il soit 

 réduit à de très-petites masses. Une goutte un peu grosse, 

 qui tombe sur une capsule de platine à la température rouge 

 sombre, bout d'abord d'une manière très-remarquable. Sa 

 surface est sillonnée de mille rides qui lui enlèvent son 

 aspect miroitant, et elle se vaporise rapidement en faisant 

 entendre une sorte de crépitation. Tant qu'elle est dans cet 

 état elle touche métalliquement le platine, car elle conduit 

 le courant de la pile. Tout à coup la petite quantité de 

 mercure qui reste recouvre son brillant poli; elle s'arrondit 

 en une sphère presque géométrique, le bruit cesse et la va- 

 porisation ne se continue qu'avec une grande lenteur. Alors 

 la goutte est électriquement isolée de son support. 



■* Une observation semblable est indiquée par M. Boutigny. (Ouvrage 

 cité , pages 56 , 70 et lOo.) 



** Bulletins, tome II , page 281. 



