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gemeinschaftlich nach einer Richtung fg fortbewegen, 

 welche den Winkel dfo, unter welchem der Zusanimen- 

 stoss erfolgte , genau halhirl. 



Man sieht, dass man hier auf ein Gesetz gelangt, 

 welches einem ähnlichen Gesetze für die Bewegung zweier 

 zusammenstossender fesler Körper durchaus analog ist. 



Bildet o f d eine gerade Linie, wie es in Fig. 5 der 

 Fall ist, so sind mithin < ofg = < dfg = 90°. Der 

 Bogen fg des Wirbels schneidet daher, weit entfernt sich 

 etwa nur allmälig den Gefässwänden zu nähern und in 

 deren Richtung überzugehen, dieselben vielmehr in f und 

 g rechtwinklig, und der äusserste Flüssigkeitsfaden des 

 Wirbels bildet mithin an diesen beiden Stellen eine recht- 

 winklige Ecke. 



Hier muss nun bemerkt werden , dass dieser Salz 

 auch dann gelten würde, wenn sich die im Inneren des 

 Wirbels befindlichen Flüssigkeitsfäden nach einem ande- 

 ren als dem bisher angenommenen Bewegungsgeselze rich- 

 ten würden, weil sich die Betrachtungen, mittelst deren 

 derselbe gewonnen wurde, nur auf die Kigenschaften des 

 äussersten Flüssigkeitsfadens des Wirbels beziehen; von 

 der innerhalb befindlichen Flüssigkeit aber unabhängig 

 sind. Wenn die Bewegung der Flüssigkeit im Innern 

 des Wirbels den bisher festgehaltenen Voraussetzungen 

 nicht entspräche, so würde daher gleichwohl der Bogen 

 fg des Wirbels die Gefässwände in f und g rechtwink- 

 lig schneiden, und mithin seine Gestalt im Wesentlichen 

 beibehalten müssen. Da nun ausserdem die Bewegung 

 der inneren Flüssigkeitstheile nur noch auf die Grösse 

 des Wirbels einen Einfluss ausüben könnte, diese Grösse 

 aber auch unter den bisherigen Voraussetzungen zwischen 

 Null und einem gewissen Maximum jeden \Verlh anneh- 

 men kann . so würden also hierdurch die bisher gewon- 



