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den gleichen Gesetzen richten wie die Bewegung der aus- 

 flicssenden Fiüssigiieilsmasse, so würde bei Ocffnungen, 

 die nicht grösser als etwa 1/5 der Gcfassweite wären, die 

 kleinst mögliche Höhe ed, e,d, des Wirbels etwa zwi- 

 schen 1/2 ""d 1/3 von der Weite dd, liegen, und die 

 grösst mögliche Höhe so gross sein, dass die obere Grenze 

 ee, des Wirbels ebenfalls noch etwa um V2 oder V3 der 

 Weite d d, des Gefässes unter dem untern Rande b der 

 Oeffnung zurückbliebe. Da aber die Bewegung des Wir- 

 bels namentlich in seinem Innern wahrscheinlich etwas 

 verschiedenen Gesetzen unterworfen ist als die ausflies- 

 sende Flüssigkeit , so können diese Maasse nicht als ge- 

 nau richtig angenommen werden, und es ist nicht unwahr- 

 scheinlich, dass namentlich die obere Grenzlinie ee, bei 

 sehr kleinen Druckhöhen noch näher an den Rand b der 

 Ausflussöffuung hinaufsteigen kann. 



Man sieht hieraus leicht, dass ein W^irbel von der 

 jetzt beschriebenen Art nur dann gebildet werden kann, 

 wenn die Tiefe b d des unter der Oeffnung liegenden 

 Theiles des Gefässes eine gewisse Grösse erreicht hat. 

 W^ären obige Maasse für die Höhe ed und die Grösse 

 be richtig, so könnte ein solcher W^irbel nur dann ent- 

 stehen, wenn bd mindestens 2/3 bjs j ]yia| gleich der 

 Weite dd, des Gefässes wäre. 



Auch das hier Gesagte gilt nur so lange, als die 

 Druckhöhe nicht viel unter die Gefässweile aa, herun- 

 tersinkt. Wird sie kleiner als diese Höhe, so richtet 

 sich der Ausfluss nach etwas anderen Gesetzen. 



8. Uebersichtlicher Beweis des Satzes der Zer- 

 legung einer bewegten flüssigen Masse 

 in quadratische Prismen. 

 Es mag nun am Schlüsse dieser Abtheilung hydrau- 

 lischer Betrachtungen kurz und übersichtlich das ange- 



