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siebenden Kbcnc bringen kann, durcb Flüssigkeitsfade» 

 und Normallinien ebenso in lauter unendlicbkleine Quad- 

 rate zerlegen lassen , wie die Projektionen der bisher be- 

 trachteten bewegten Fliissigkeitsmassen. 



i\ur von den Wirbeln dieser letzten Art sollen hier 

 einige der wichtigsten Eigenschaften in Kürze angedeu- 

 tet werden. 



Der Umfang dieser Wirbel kann jede beliebige viel- 

 eckige oder geschlossene krummlinige Gestalt haben , so- 

 bald unter den inneren Winkeln nur keine überslumpfen 

 und unter den Biegungen keine solchen vorkommen, 

 deren erhabene Seile nach innen gekehrt ist. Wollte man 

 in einem geschlossenen Räume, in welchem an einigen 

 Stellen diese Bedingungen nicht erfüllt wären, einen sol- 

 chen Wirbel hervorbringen , so würde an allen diesen 

 Stellen ein zweiter oder selbst ein dritter Wirbel ent- 

 stehen, dessen Umfang theilweise mit dem Umfange des 

 Haoptwirbels zusammenfiele. 



Wird ein solcher Wirbel auf einem Theile seines 

 Umfanges nicht von festen Wänden, sondern von einer 

 anderen bewegten flüssigen 3]asse begrenzt, wie der 

 Wirbel fgd Fig. 5 längs dem Bogen fg, so treten fol- 

 gende Verhältnisse ein. 



Erstlich kann auf die Dauer die Geschwindigkeit des 

 äusserslen Flüssigkeitsfadens des Wirbels auf dem mit 

 der anderen Flüssigkeitsmasse zusammenfallenden Theile 

 fg des Umfanges nicht von der Geschwindigkeit dieser 

 Flüssigkeitsmasse selbst verschieden sein , weil die gegen- 

 seitige Reibung nach und nach eine Ausgleichung herbei- 

 führt. Zerlegt man nun sowohl den Wirbel als die an- 

 stossende Flüssigkeitsmasse in Bogenquadrate, so müssen 

 daher die den Bogen fg berührenden Quadrate des Wir- 

 bels gleich gross sein wie die an sie anstossenden Quad- 



