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mcnfallen, und zwischen dem Werlhe liegen, den er be- 

 kömmt wenn g bis in die Nähe des Randes b der Oeff- 

 nung gelangt. Der erste Fall wird durch Fig. 6, der 

 zweite durch Fig. 5a dargestellt. Bis nach b selbst kann g 

 nicht kommen, indem dann das Ouadralnelz des Wirbels 

 nicht mehr möglich wäre. Die Bewegung^ der Flüssig- 

 keit im Innern des Gefässes wird der Richtung und 

 Geschwindigkeit nach durch das Quadratnetz angegeben, 

 woraus man sieht, dass die Geschwindigkeit um so klei- 

 ner wird, je mehr man sich einer der Ecken f, g oder 

 d nähert, und dass sie in diesen Ecken selbst, wie aus 

 der Figur leicht nachzuweisen ist, endlich in den Werth 

 Null übergeht. Man hat also auch in dem Falle, in wel- 

 chem, wie in Fig. 6, kein Wirbel in der Ecke d ent- 

 steht, doch eine kleine, unbewegliche, nicht ausfliessende 

 Flüssigkeitsmasse in derselben. 



Die verschiedenen Bewegungen , welche die Flüssig- 

 keitstheilchen im Innern des Gefässes annehmen können, 

 bewirken ferner auch, dass der aus dem Gefässe heraus- 

 tretende Flüssigkeitsstrahl verschiedene Gestalten anneh- 

 men, und daher namentlich auch die Kontraktion ver- 

 schiedene Werthe erhallen kann. In der That zeigt eine 

 in grossem Massstabe ausgeführte Konstruktion sogleich, 

 dass die Breite cc, des Strahles um so grösser wird, 

 je grösser der W^irbel fg, und um so kleiner, je 

 kleiner dieser W^irbel ist , und dass mithin der Kontrak- 

 tionskoeffizient gleichzeitig mit dem Wirbel zu- und ab- 

 nimmt. Dass dieses Verhältniss zwischen dem Kontrak- 

 tionskoeffjzienlen und dem Wirbel bestehen muss , er- 

 giebt sich schon aus folgender Betrachtung. Wird der 

 Wirbel gross, so werden die neben ihm vorbeigleitenden 

 Flüssigkeitstheilchen im Innern des Gefässes allmälig nach 

 der Oeffnung hingelenkt, ähnlich wie wenn das Gefäss 



