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alle Flüssigkeilstheilchen um einen Drehungspunkt herum, 

 das Quadratnelz des Wirbels muss sich alsdann genau 

 an das des Strahles anschliessen, und alsdann ist, wie 

 sich bei Ausführung der Zeichnung ergibt, nur eine ein- 

 zige Grösse und Gestalt der Wirbel möglich, die mithin 

 dann genau bestimmt ist. Fig. 12 stellt den Strahl und 

 die Wirbel bei dieser Voraussetzung dar. Im anderen 

 Falle aber kann der innere, ruhende Raum länger oder 

 kürzer, und desshalb auch die Grösse des Wirbels ver- 

 schieden sein. Allein alsdann darf man wegen der An- 

 wesenheil jener ruhenden 3Iasse annehmen , die Kon- 

 traktion des Strahles sei so gross, wie wenn die ihn 

 umgebende Flüssigkeit ganz in Ruhe wäre, also wie un- 

 ter den in Fig. fl dargestellten Umständen, wodurch 

 mithin die Kontraktion des Strahles auch in diesem Falle 

 wenigstens annähernd bestimmt ist. 



Da übrigens auch beim runden Wirbel , Fig. 12, 

 die Kontraktion von der in Fi^. 11 dargestellten wenig 

 verschieden ist, so kann dieselbe unter allen Umständen 

 gleich derjenigen angenommen werden, welche beim 

 Ausflusse durch eine Oeffnung in dünner Wand stalt- 

 ßndet. 



Die numerischen Werthe des Kontraktionskoeffizien- 

 ten für verschiedene Werthe des Verhältnisses von bb, 

 zu dd, oder aa, können mithin aus Nr. 2 dieser Auf- 

 sätze, Nr. 71 der 31ittheilungcn, entnommen werden. 



Dass der Strahl, wie in Fig. 11, kontrahirt bleibt, 

 wenn das Stück d f der Röhre im Verhältnisse zu ihrem 

 Durchmesser nur kurz ist, sich dagegen ausbreitet, wenn 

 es lang ist oder unter dem Spiegel der Flüssigkeit mün- 

 det, erklärt sich daraus, dass im letztern Falle die 

 Räume dbce und d,b, c,e, mit Flüssigkeit angefüllt wer- 

 den, deren wirbelnde Bewegung durch die Reibung an 



