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Zentrifugalkraft dagegen sucht die einzelnen Wasserlheil- 

 chen von der Axe der Säule zu entfernen, daher zu 

 trennen und zu zerstreuen. Verfolgt man nun das Spiel 

 dieser drei Kräfte vom Fusspunkte der Säule an bis zu 

 ihrem Gipfel, so findet man, dass zu unlerst, wo die 

 Säule wegen ihres grösseren Durchmessers noch von der 

 dichtesten Luft umgeben ist, auch der Luftdruck noch, 

 wenn auch nicht ganz den VVerlh des ganzen Atmosphä- 

 rendruckes, doch einen grossen, diesem nahe kommen- 

 den Werth besitzt. Ebenso ist hier die Anziehungskraft 

 der Wassertheilchen , wegen der bedeutenden Mächtig- 

 keit der Säule, sehr stark. Dagegen kann hier die Zen- 

 trifugalkraft des Wassers nur erst eine kleine Grösse er- 

 reicht haben, iheils weil hier, wie oben entwickelt wurde, 

 die drehende Bewegung der die Säule umgebenden Luft 

 noch keine sehr grosse Geschwindigkeit besitzt, theils 

 weil hier dem Wasser, das ohne eine drehende Bewe- 

 gung aus der Wasserfläche aufgehoben wurde, noch 

 nicht einmal auch nur diese geringere Geschwindigkeit 

 der Luft vollständig hat mitgelheilt werden können. Ks 

 werden also in der JNähe des Fusses der Säule diejeni- 

 gen Kräfte bei weitem überwiegend sein, welche die 

 Säule zusammenzuhalten suchen, und diese wird mithin 

 hier als ein massiver VVasserkörper besteben bleiben. 

 Steigt man aber in grössere Höhen der Säule hinauf, 

 so verändert sich das Vorhältniss dieser Kräfte zu ein- 

 ander. Der Luftdruck wird allmählig kleiner in dem 

 Verhältnisse, wie die betrachtete Stelle der Säule höher 

 liegt; die gegenseitige Anziehungskraft, oder vielmehr 

 die Summe der Anziehungskräfte |illcr Theilchcn eines 

 Querschnittes nimmt ebenfalls ab, weil die Querschnitte 

 selbst kleiner werden ; die Zentrifugalkraft dagegen ver- 

 grössert sich in hohem Masse, weil die Geschwindigkeit 



