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 alors l'on a 



T K . E Ë f) - -I- r,) 



R -t- r „ r r, R (/• ■+■ r, -+■ r. r, 



R -+- 



r •+■ r, 



et puisque ?'.• /, = r, : r 



i + /, .■ /= )\+r: r, 



l-=(l -+■ l') =i =^r7 \ 



^ ' r -h i\ ' r -h- r, R (r 4- rj -+- r. r, 



/ . • X ;■ j r E. r 

 l^=z{l A- lA z= J = ^ 



Z, — Courants dérivés coordonnés. 



Si l'on applique ces formules au cas de plusieurs 

 courants dérivés coordonnés, que nous appellerons U, 



Ua Ur, et pour lesquels ii n; U i\\ h n 



représentent les intensités et les résistances, tandis que 

 tci iL\ w. .... expriment les résistances des circuits par- 

 tiels compris entre les points de dérivation «i b^ \ a^îb^:, 

 «, bz 



Si ensuite on appelle Ji Ja J3 les intensités du 



courant principal dans le cas de 1 , 2, 3, courants 



dérivés, Lj Ls L5 les résistances de tout le circuit pri- 

 mitif à l'exception des parties comprises entre les points 

 de dérivation, l'on a d'abord : 



1° Dans le cas d'un seul courant dérivé (voir fîg. 2). 



j ^ E. (r^ + u\) _ / = E — 



^ L, fr^ + «'i) + r^ u\ ' * "■ L, ( ?■, -t- ^v^ ) -+- i\ u\ 



2" Dans le cas de deux courants dérivés (voir iig. 3) : 



, = £ 



Lia -r -t- 



