- 53 - 



folgt unmillelbar ein anderes genau auf demselben Wege, 

 diesem ein drittes u. s. w., so dass ein solches Kanäl- 

 chen als feststehend betrachtet werden kann. Es ergiebt 

 sich nun sogleich , dass die ganze bewegte flüssige Masse 

 in solche unveränderlich bleibende Elemenlarkanäle zer- 

 legt werden kann. 



Da nun die Bewegung der Flüssigkeit in irgend einem 

 Punkte eines solchen Elementarkanals berechnet werden 

 kann , wenn man den Druck , den sie in diesem Punkte 

 erleidet , sowie den Druck und die Bewegung in irgend 

 einem andern Punkte des Kanals kennt , der um eine 

 bekannte Grösse über oder unter jenem ersten liegt, so 

 ist vor Allem nöthig zu untersuchen , wie der Druck be- 

 stimmt werden könne , welchen irgend ein Punkt eines 

 Elementarkanales auszuhaltcn habe. Da ferner dieser 

 Druck jedenfalls in hohem Grade von dem Drucke der 

 benachbarten Flüssigkeitslheilchen abhängig ist, so muss 

 zunächst untersucht werden, nach welcher Richtung sich 

 in der bewegten Flüssigkeit der Druck irgend eines 

 Punktes fortpflanze , und dann , wie sich die Intensität 

 dieses Druckes verändere. 



Bedenkt man nun , dass sämmtliche Krälte , die in 

 irgend einem Zeitpunkte auf ein in einem Elemenlarka- 

 näle befindliches Flüssigkeitslheilchen wirken , der Grösse 

 und Richtung nach so beschaffen sein müssen , dass die 

 Bewegung des Theilchens in diesem Zeilpunkte nach der 

 Tangente gerichtet ist, die man durch dasselbe an den 

 Elementarkanal ziehen kann, in welchem es sich befindet, 

 so überzeugt man sich leicht, dass in einem Elemenlar- 

 kanäle nur der Druck derjenigen Flüssigkeitstheilchen auf 

 einander gleich gross sein kann, die im gleichen nor- 

 malen Querschnitte liegen, während schief durch den 

 Kanal geführte Querschnitte im Allgemeinen verschiede- 



