jenigeu Punkten einer Normalfläche am kleinsten , in 

 welchen der von der Fliehkraft ausgeiibte Druck am 

 grösslen ist, indem dieser gegen die Bewegung wirkende 

 Druck durch keinen andern aufgehoben wird. Es folgt 

 daraus: dass man immer kleinere Geschwindigkei- 

 ten antrifft, wenn man auf einer Normalfläche 

 gegen die hohlen Seiten der E I em en ta r ka nä le 

 fortschreitet, immer grössere dagegen, wenn man 

 gegen die erhabenen fortgeht. Ist die Gestalt der 

 Elementarkanäle genau oder angenähert bekannt, so kann 

 auch die Grösse jener Zu- oder Abnahme der Ge- 

 schwindigkeit auf einer und derselben Normalfläcbe ge- 

 nau oder angenähert angegeben werden. 



Hieraus ergeben sich nun folgende Folgerungen. Sind 

 die Elementarkanäle geradlinig, so ist die Fliehkraft 

 der Flüssigkeitstheilchen gleich iXull, und die Geschwin- 

 digkeit, sofern alle Elementarkanäie vom gleichen Flüs- 

 sigkeitsspiegel herkommen, ist in allen Punkten einer und 

 derselben Normalfläche gleich gross. Diess lässt sich auf 

 die Bewegung des Wassers in Kanälen und Gerinnen u. 

 dgl. anwenden (natürlich überall ohne Berücksichtigung 

 der Reibung der Theilchen an einander und an den Ka- 

 nalwänden); hier mag nur folgender Fall näher berührt 

 werden. Bekanntlich entsteht mitten in dem Spiegel der 

 durch einen Trichter fliessenden Flüssigkeit eine Vertie- 

 fung, wenn derselbe bis zur Nähe der Ausflussöffnung 

 hinuntergesunken ist, in welchem sich die Flüssigkeit in 

 wirbelnder Bewegung herumdreht. Verzeichnet man sich 

 nun die Elementarkanäle im Trichter, was sehr angenä- 

 hert geschehen kann , und ebenso mehrere Normalflächen 

 in der Nähe des Flüssigkeilsspiegels , so wird man sich 

 sogleich überzeugen, dass die Mitte des Spiegels einer 

 andern Normalfläche angehört als die Ränder, und zwar 



