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keil und das Verhältniss des con(rahirten zum vollen 

 QuerschniUe bekannt ist. Vergleicht man die auf diese 

 Weise berechneten Gefällsverluste mit den durch die Ver- 

 suche von Dubuat bestimmten, so sind jene im Mittel 

 etwa um '/s ihrer eigenen Grösse kleiner als diese ; die 

 grössten und kleinsten Abweichungen von dieser Mittel- 

 zahl betragen nicht mehr als etwa y^o <>der höchstens '/g 

 der Grösse, mit einer einzigen , bei einem sehr kleinen 

 Biegungswinkel vorkommenden Ausnahme. Da sich jenes 

 regelmässige Zurückbleiben der berechneten VVerthe un- 

 ter den wirklichen leicht durch die Unregelmässigkeiten 

 in der Bewegung und die Reibungen erklärt , welche 

 nicht in Rechnung gezogen wurden , so scheinen mir die 

 erhaltenen Zahlen die Wahrscheinlichkeit zu vergrössern, 

 dass die hier zu Grunde gelegten Grundsätze und die 

 angewendete Rechnungsart keine bedeutenden Fehler ent- 

 halten. 



Die Anwendung derselben auf den Ausfluss der Flüs- 

 sigkeit aus dünner VV^and konnte bis zu einem gewissen 

 Punkte, für einzelne Fälle ziemlich vollständig durchge- 

 führt werden. Bei runder Oeffnung und ringsum gleich- 

 massiger Contraklion bildet ein geradliniger Elomentar- 

 kanal die Axe des Strahles ; die übrigen Eleraentarkanäle 

 krümmen sich um so mehr , je mehr sie von der Axe 

 entfernt sind. Die Geschwindigkeit der Flüssigkeitstheil- 

 chen ist daher an der Oberfläche am grössten und nimmt 

 gegen die Axe zu ab, welche erst da die gleiche Ge- 

 schwindigkeit erhält, wo der Strahl die cj-lindrische Ge- 

 stalt vollständig angenommen hat. In Bezug auf die Ge- 

 stalt des contrahirten Strahles folgt aus den Rechnungen, 

 dass der äussere Umriss desselben (wenn man ihn senk- 

 recht auf seine Axe anschaut) immer ein Stück der glei- 

 chen krummen Linie sei, möge nun der Ausfluss durch 



