inuss sich daher auf irgend einem Wege von a, an em- 

 porheben. Ferner wird seine Geschwindigkeit sich nicht 

 vermehren , so lange er nicht in die nächste Umgebung 

 von a4 kömmt, sondern nahezu unverändert gleich v, 

 bleiben. Würde nämlich nur die Schwere auf ihn ein- 

 wirken, so müssle seine Geschwindigkeit bei seiner auf- 

 steigenden Bewegung nach demselben Gesetze abnehmen, 

 wie die eines aufwärts geworfenen Körpers. Nun be- 

 findet sich aber zwischen a, a 32 und dem Boden a, o des 

 Kanales eine Flüssigkeitsmasse, die nahezu als ruhend 

 angesehen werden kann und daher nach 'den gewöhnli- 

 chen hydrostatischen Gesetzen betrachtet werden muss. 

 Diese Fliissigkeitsmasse wird daher auf den Elementar- 

 kaual a,a einen h3'drostalischen Druck ausüben, der an 

 den höhern Stellen a und »2 geringer ist als bei a,, und 

 zwar um das Gewicht einer Flüssigkeitssäule, deren Höhe 

 der Höhendifferenz zwischen jenen Punkton a, a2 und 

 dem Punkte a, gleichkömmt. Da mithin dieser, die Be- 

 wegung des untersten Elementarkanales hemmende Druck 

 nach' oben zu abnimmt, so wird dadurch die Bewjegung 

 an den höhern Punkten mehr begünstigt als an den tie- 

 fer gelegenen, wodurch jene Wirkung der Schwere, 

 welche die Geschwindigkeit an den höheren Stellen zu 

 vermindern sucht, genau aufgehoben wird. Wendet man 

 die gewöhnliche Formel: 



|/.y^(,. 



J(P.-P)) 



welche der auf die Flüssigkeiten bezogene Ausdruck des 

 Gesetzes der lebendigen Kräfte ist, und in welcher v, w p, 

 die Geschwindigkeit und den Druck auf den Flüssigkeits- 

 spiegel einer in einem Gefässe befindlichen Flüssigkeits- 

 raasse, v und p dieselben Grössen an einer beliebigen an- 



