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Mittelst dieser Gleichung lässt sich, wie man sieht, die 

 Geschwindigkeit berechnen , welche an irgend einer Stelle 

 der Normalfläche aa' herrscht, wenn man nur die Ge- 

 schwindigkeit V, und den Krümmungshalbmesser R des 

 untersten Elementarkanales , sowie die Länge b oder das 



Verhällniss -^ kennt. Für den obersten Elementarkanal 



V b 

 ergibt sich : logn — = ^ > oder ; 



_b_ 

 V = V, 8^" 



Da man nun durch diese Gleichungen das Verhäll- 

 niss der Geschwindigkeit v', die an irgend einer Stelle 

 von a'a vorkömmt, zur Geschwindigkeit v, bei a, und 

 mithin zu derselben Geschwindigkeit v, , welche in allen 

 Punkten der Normalfläche a,a/ vorhanden ist, annäherungs- 

 weise kennt , die Querschnitte der Elementarkanäle in 

 a' und a/ a, sich aber zu einander umgekehrt wie diese 

 Geschwindigkeiten verbalten, so kann man nun auch das 

 Verhältniss bestimmen, in welchem diese Querschnitte 

 a'a und a/ a, oder b und b, zu einander stehen. Ein 

 angenähertes Resultat dieser Bestimmung ist: 



b = b, j 1 _ ^_ + 0,04444 {^f- 0,00212 (^f - 0,00014 (^)^ 



+ o,oooo2;(-|)^ - |. 



Diese Reihe konvergirt auch dann noch, wenn der Werth 



von -5 in die Nähe von 3 kömmt. 

 n 



Zur vollständigen Kenntniss der Gestalt der beweg- 

 ten Flüssigkeilsmasse ist aber namentlich noch die Kennt- 

 niss des Winkels g) nölhig, welchen die an den unter- 

 sten Elementarkanal durch irgend einen Punkt a gezo- 

 gene Tangente mit einer Horizontalen bildet. Um diesen 



