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Zugleich siebt man auch, dass die Linie schon in einer 

 kleinen Entfernung von 82 der Horizontalen a,0 sehr 

 nahe kömmt, obschon sie dieselbe erst in unendlicher 

 Entfernung genau erreicht; denn setzt man in den Glei- 

 chungen für X — X, und y r^^ = 2,1 und r=/ = 0,01, 



K MX, 



so erhält man: x — x, = 2,73 b, und y = 0,003 b,. 

 Wenn man also von 39 aus nur um etwas mehr als das 

 2 V2 fache der Tiefe, die der Kanal beim Anfange der 

 Aufstauung hat , aufwärts geht , so findet man den un- 

 tersten Elementarkanal so nahe bei der Horizontalen a,0, 

 dass er von derselben kaum mehr zu unterscheiden ist, 

 wenn der Kanal nicht aussergewöhnlich grosse Dimen- 

 sionen hat. Uebor dem Punkte ag lässt sich die Linie 

 nicht mit Genauigkeit weiter verfolgen, theils weil für 

 diese Gegend die oben angegebenen Reihen nicht mehr 

 konvergiren, theils weil die Bedingungen nicht mehr er- 

 füllt sind, unter denen sie allein richtige Ergebnisse lie- 

 fern. Die zwischen 32 und 34 gelegene Stelle wird nach- 

 her besonders besprochen werden. Dagegen muss hier 

 noch darauf aufmerksam gemacht werden, dass die Coor- 

 dinalen der Linie a,a2 mit b, proportional sind , und dass 

 mithin die Linie in liefen Kanälen die gleiche Gestalt 

 wie in weniger tiefen, nicht aber die gleiche Grösse hat, 

 sondern dass ihre Dimensionen proportional mit dieser 

 Tiefe sind. Alle Linien dieser Art in allen Kanäleu sind 

 also einander geometrisch ähnlich. 



Der Zustand der zwischen a,aa2 und a,0 eingeschlos- 

 senen Flüssigkeitsmasse kann nun auch genauer beurtheilt 

 werden. Da diese Masse keinen Theil der Elementarkanäle 

 der ausfliessenden Flüssigkeilsmenge bildet, so wird sie selbst 

 nicht zum Ausflusse gelangen können, sondern fortwäh- 

 rend in dem bezeichneten Kaumc verbleiben. Dessen 



