— 451 — 



ungeachtet nimmt sie doch einigen Theii an der Bewe- 

 gung der ausfliessenden Flüssigkeitslheile. Da wo sie 

 nämlich den Elemontarkanal a,aa2 berührt , wird ihr durch 

 die Reibung der Flüssifikeitstheilchcn aneinander die Be- 

 wegung des Elemenlarkanaies selbst wenigstens theilweisc 

 mitgetheilt, so dass die zunächst bei a,aa2 liegenden Theil- 

 chen sich von a, gegen 32 hin bewegen, und zwar mit 

 einer Geschwindigkeit , die gleich oder etwas kleiner als 

 die des Elemenlarkanaies selbst ist. Da diese Theilchen 

 aber in der Gegend von ag nach der ßichlung der Linie 

 aa2 nicht mehr weiter gehen können, so müssen sie sich 

 nach 0, und von dort nach ai zurückwenden, von wo 

 sie denselben Kreislauf wieder beginnen. Die zwischen 

 a,aa2 und a,0 befindliche Flüssigkeitsmasse wird mithin 

 eine wirbelnde Bewegung machen; jedoch nur mit so 

 geringer Geschwindigkeit, dass sehr angenähert angenom- 

 men werden kann, der von dieser Masse auf ihre Um- 

 gebung ausgeübte Druck sei den gewöhnlichen hydrosta- 

 tischen Gesetzen unterworfen. 



Es kann daher nun auch die Pressung, die an ver- 

 schiedenen Stellen des ganzen, oberhalb des Wehres be- 

 findlichen Raumes stattfindet, bestimmt werden. In dem, 

 jene schwach wirbelnde Bewegung enthaltenden Räume 

 findet also, wie bemerkt wurde, der gewöhnliche hydro- 

 statische Druck sehr angenähert statt. Da dieser Druck 

 in a, nun gleich dem Gewichte einer Flüssigkeitssäule 

 mit der Höhe a,a/ oder b, ist, so ist mithin der Druck 

 an irgend einer Stelle zwischen a,aa2 und a,0 gleich dem 

 Gewicht einer Flüssigkeitssäule, deren Höhe gleich dem 

 senkrechten Abslande dieser Stelle von dem Flüssigkeits- 

 spiegel in a/ ist. Dieses Gesetz gilt ferner auch noch 

 für den untersten Elementarkanal a^aag der zum Ausflusse 

 gelangenden Flüssigkeitsmasse, auf der ganzen Strecke 



