von a, an bis 82; weiter jedoch, wie nachher gezeigt 

 worden soll, nicht mehr. Für die übrigen Elementarka- 

 näle gilt dagegen dieses Gesetz um so weniger genau, 

 je mehr sie sich der Oberfläche der Flüssigkeit nähern, 

 Sowie nämlich die Geschwindigkeit dieser Kanäle grösser 

 wird als die des untersten Kanales, so wird die in ihnen 

 herrschende Pressung etwas kleiner als die dem Flüssig- 

 keilsspiegel bei a, entsprechende hydrostatische , und er- 

 hall im obersten Elementarkanale a/a' endlich den Werth 

 Null, obschon alle Punkte a', a'2 . • • . desselben tiefer 

 liegen als a/. Dieser Unterschied zwischen der hydro- 

 statischen und wirklich vorhandenen Pressung in den ver- 

 schiedenen Elementarkanälen ist jedoch seinem absoluten 

 Werlhe nach nicht bedeutend, so lange man nicht in die 

 unmittelbare IV'ähe der Ueberfallskante kömmt, weil sich 

 die Oberfläche der Flüssigkeit erst nahe bei dieser Kante 

 merklich senkt. 



2. Beweguug der riüssigkeit von der Ueberfallswand bis zur 

 Ueberfallslvante; von «2 bis a^,. 



Nachdem die Beweguug der Flüssigkeit bis zur Nor- 

 malfläche 32 a'2 verfolgt worden , muss der zwischen die- 

 ser und der Normalfläche a^ a\ liegende Raum näher 

 betrachtet werden. Die Bewegung , welche in demselben 

 stattfindet, lässt sich zwar nicht so genau wie bei dem 

 vorher behandelten P\aume a,a/a'2a2 bestimmen, allein es 

 können doch wenigstens einige wesentliche Eigenschaften 

 derselben naher erkannt werden. 



Vor Allem muss festgehalten werden, dass die sämmt- 

 lichen Elementarkanale bei ihrem Uebergange von 823^2 

 zu a^ a'4 ihre Geschwindigkeit sehr bedeutend vermehren. 

 Diess ist vorzüglich bei dem untersten Kanäle während 



