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werden wird. Unter allen Umständen aber kann die Her- 

 stellung dieses Quadratnetzes als die erste, freilich noch 

 sehr entfernte Annäherung zur graphischen Auflösung der 

 gestellten Aufgabe angesehen werden. Wie weit sie noch 

 von der Wahrheit entfernt ist, sieht man, wenn man zur 

 Herstellung der zweiten Annäherung übergeht. 



Um den zweiten, der Wahrheit schon bedeutend 

 näher stehenden Grad der Annäherung zu erreichen , 

 theile man die ganze, zwischen eo und adbc liegende 

 flüssige Masse nach der Richtung ihrer Bewegung durch 

 die von f in Fig. 1 ausgehende punktirte Linie in zwei 

 Hälften , sehe jede derselben als einen Flüssigkeitsfaden 

 an, und gebe den Grenzlinien dieser Fäden eine solche 

 Gestalt , dass sie sowohl den Gesetzen der im Inneren , 

 als auch denen der von Aussen wirkenden Kräfte ent- 

 sprechen. Man zeichne zu diesem Zwecke zuerst die in 

 Fig. 1 von f ausgehende punktirte Linie, welche die 

 Trennungsfläche der beiden nun angenommenen Flüssig- 

 keitsfäden darstellen soll, und zwar so, dass sie jede der 

 bei der ersten Annäherung erhaltenen quadratischen Fi- 

 guren so genau als möglich in zwei Rechtecke theilt, 

 deren eine Dimension doppelt so gross als die andere 

 ist. Alsdann zeichne man zwischen je zwei bei der er- 

 sten Annäherung gezeichneten Normalflächen noch je 

 eine andere hinein, wie die durch p, q, n . . gehenden 

 punktirten Linien in Fig. 1. Die Gestalt und Richtung 

 dieser Linien musssosein, dass sie die Linien eo, ade 

 und f normal schneiden, und die durch die Linie f ent- 

 standenen länglichen Rechtecke so genau als möglich in 

 quadratähnliche, theilweise mit krummen Linien begränzte 

 Vierecke zerlegen. Man erhall hierdurch ein Vierecks- 

 netz zweiter Ordnung mit viermal so vielen Vierecken 

 als bei der ersten Annäherung. 



