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ist und ohne dass der Faden all) den Gofässhoden vor 

 seinem Eintrille in die Oeffnung l»b, zu heriihrcn braucht. 

 Die beiden VVerihe v> und )/2aH + v^ sind übrigens in 

 diesem Falle weniger von einander verschieden als wenn 

 die Oeffnung bb, im Verhältnisse zu aa, klein ist. 



Die Grösse der Koniraklion des bei bb, austreten- 

 den Flüssigkeitsslrahles kann bestimmt werden, ohne dass 

 man den Strahl bis in eine betriichdiche Kntfernung von 

 der Oeffnung fortzusetzen braucht. Sobald nämlich H 

 nicht sehr klein ist, kann die Geschwindigkeit des Flüs- 

 sigkeilsfadens abc bei bc als nahe konstant angenommen 

 werden, so lange er sich nicht mehr als etwa um die 

 Weite der Oeffnung von b b, entfernt. Daher fallen auch 

 alle an bc anstossendcn Hogenquadrate gleich gross aus 

 und behalten ihre Grösse bis zur vollständigen Kontrak- 

 tion unverändert bei. Da nun an der Stelle, wo diese 

 erfolgt sein wird , auch alle anderen Quadrate dieselbe 

 Grösse haben werden , so erhält man die Breite des voll- 

 kommen konlrasirlen Strahles, wenn man so viele Qua- 

 drate von der Grösse der bei bc befindlichen zusammen- 

 setzt als auf die Breite des ganzen Strahles gehen. 



Es versteht sich von selbst , dass alle diese Kon- 

 struktionen im grossen Massslabe ausgeführt werden müs- 

 sen, wenn sie einige Genauigkeit gewähren sollen, und 

 dass es namentlich nölhig ist, die kleine, aber mit star- 

 ken Krümmungen versehene und wichtige Stelle bei bb, 

 in noch mehr vergrösserlem Massstabe als die übrigen 

 Theile besonders zu verzeichnen. 



Nach denselben Grundsätzen , nach denen der Aus- 

 fluss der Flüssigkeit aus einem Gefässe in dem nun bei- 

 spielsweise behandelten Falle durch Konstruktion bestimmt 

 wird, kann diess auch in andern Fallen geschehen, in- 

 dem man die eigenthümlicben Verhältnisse berücksichtigt, 



