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dass zwei parallele Wände dieser Ansalze in die Ver- 

 längerung zweier gegenüberstehender Gefasswände fallen. 

 Die Belrachlung des Ausflusses durch keilförmige, 

 nach aussen gekehrte Ansalzröhren hielel uns keine Er- 

 gebnisse dar, welche nicht schon zum voraus vermulhet 

 werden könnten. Vom Flüssigkeilsspiegel an ziehen sich 

 die Flüssigkeitsfäden nach dem Rande der im Gefässbo- 

 den befindlichen Oeffnung ganz auf dieselbe Weise, wie 

 wenn keine Ansatzröhre vorhanden wäre, und wie durch 

 die Figuren 3 und 4 dargestellt isl. Beim Durchgange 

 durch diese Oeffnung erleidet der Flüssigkeilsstrahl eine 

 Kontraktion, bildet dadurch zwischen sich und den Wän- 

 den der keilförmigen Ansatzröhre zu beiden Seiten zwei 

 längliche Räume, welche mit wirbelnder Flüssigkeit aus- 

 gefüllt sind, schmiegt sich nachher allmälig an diese Wände 

 an und^entfernl sich erst in der Nähe ihres untern Ran- 

 des wieder ein wenig von ihnen, um den Rand selbst 

 beim endlichen Ausflusse wieder zu berühren, und ^omit 

 unmittelbar vor demselben zwei ähnliche Räume mit wir- 

 belnder Flüssigkeit zu bilden , wie beim Ausflusse ohne 

 Ansalzröhre an den Stellen bk, b, k, in Fig. 3. Der 

 einzige Unter,'«chied zwischen dem Ausflusse durch den 

 F\and der Ansalzröhre und durch den Rand der Oeffnung 

 ohne Ansalzröhre besieht darin , dass die äusserslen Flüs- 

 sigkeitsfäden im ersten Falle weniger stark konvergiren 

 als im letzten. Diese Konvergenz, und mit ihr die Kon- 

 traktion des Strahles, wird ausserdem umso kleiner, je 

 kleiner der Winkel ist, den die beiden schiefslehenden 

 Seilenwände der Ansalzröhre zwischen sich bilden, und 

 verschwindet beinahe ganz , wenn dieser Winkel bis auf 

 einige* Grade heruntergesunken isl. Der Konvergenzwin- 

 kel der beiden äusserslen Flüssigkeitsfäden bei ihrem Aus- 

 Irille aus der keilförmigen Ansalzröhre ist überhaupt im 



