AIME WITZ. — TllKORII': DES MACHINKS THERMIQUES 



condenseui'; et voilà que le pislon s'arrête el re- 

 vient sur lui-même. Le mélange actif des premières 

 phases devient passif et il suljit une compression, 



Fifr. -2. 



qui aurait pour effet d'élever sa température el sa 

 pression, si le condenseur n'était pas là pour sous- 

 traire le calorique développé dans l'opération : 

 CD est la ligne représentative de la transformation, 

 qui est de nouveau isothermique, puisqu'elle se 

 fait à la température constante du condenseur. 



Il s'agit de fermer le cycle : pour cela, imaginons 

 que nous séparions le mélange du condenseur et 

 que la compression se continue, sans aucune sous- 

 traction de calorique ; la compression échauffe le 

 mélange, lequel gagne l'équivalent du travail dé- 

 pensé; la pression monte ainsi que la température, 

 la vapeur se liquéfie et, en fin de compte, si la 

 compi'ession a commencé en temps utile, elle 

 aboutit à reconstituer le mélange en son état ini- 

 tial. Le cycle est fermé, par la courbe DA, et c'est 

 vraiment un cycle de Carnot que vient de parcourir 

 le fluide : tout le calorique Q a été fourni sur l'iso- 

 thermique AB, le réfrigérant a repris tout le calo- 

 rique sur l'isothermique CD, il n'y a eu ni perte ni 

 gain de chaleur sur BC et DA, et le rendement p a 

 pour valeur : 



La machine à vapeur serait parfaite, son rende- 

 ment serait maximum et l'industrie posséderait 

 sans conteste la meilleure des machines motrices^ 

 s'il était possible de faire parcourir à la vapeur le 

 cycle que nous venons de décrire. 



Mais ne nous faisons pas d'illusion : la fermeture 

 du cycle, que nous venons d'imaginer, est lictive et 

 nous ne la réalisons pas. Au lieu do refouler le mé- 

 lange dans la chaudière, suivant 1 adiabatique DA, 

 et de le ramener ainsi à la température T, nous 

 poussons la compression de la troisième ])hase 

 jusqu'aux limites correspondantes à sa liquéfaction 

 complète, de telle sorte qu'à la lin de l'opération 

 le mélange se trouve, non pas à la température T 



du foyer, mais à la température / du réfrigérant. Le 

 cycle n'est pas ABCDA, mais ABCEA (fig. 2) : on le 

 ferme en réintroduisant dans la chaudière de l'eau 

 froide qui passe subitement à la température T, 

 presque sans changement de volume, suivant EÂ. 

 C'est la plus grande déformation du cycle. 



La mise en éqiiation des opérations du cycle 

 réel est facile ; mais nous craindrions que la vue 

 de quelques formules un peu longues ne nous 

 fit perdre des lecteurs, et nous nous contente- 

 rons d'indiquer les résultats du calcul. Entre les 

 limites de 432 et 319 degrés absolus, la machine 

 parfaite (idéale) rendrait, avons-nous dit, 26 %; 

 entre les mêmes limites, la machine à cycle dé- 

 formé (réelle) donnerait un rendement de 20 "/n '■ 

 la perte est de 6 %. Malheureusement, il y a 

 d'autres déformations accidentelles dont il faut 

 encore tenir compte : ainsi l'équilibre de pression 

 et de température ne s'établit pas entre le cylindre 

 et la chaudière, la détente est incomplète, le con- 

 denseur ne joue pas exactement le rôle d'un réfri- 

 gérant à température constante, etc., ce qui abaisse 

 en définitive le rendement de 20 à 17 "/o- Toutes ces 

 pertes d'eiTet s'analysent fort bien et c'est avec 

 une perspicacité admirable que M. Zeunera réussi 

 à faire la part de toutes Jes imperfections du cycle 

 et de tous les déchets qui sont la conséquence 

 inévitable des espaces nuisibles, des frottements, 

 des résistances passives, des contrepressions, etc., 

 en un mot de toutes les défectuosités d'une ma- 

 chine (1). 



Or, quelque complète que soit cette étude, 

 quelque profonde que soit cette analyse, l'évalua- 

 tion du rendement s'est toujours trouvée supé- 

 rieure au rendement pratique ; p, est égal à 0,63, 

 alors que p^ atteint à peine 0,50. 



Quelle est la cause de cette divergence? 

 Elle nous a été expliquée par M. Hirn, à la suite 

 des remarquables expériences qu'il a poursuivies 

 pendant de longues années, sur diverses machines 

 à vapeur, avec le concours de ses collègues de la 

 Société industrielle de Mulhouse, MM. Hallauer, 

 Leloutre, Grosseteste, etc. : ces recherches des in- 

 génieurs alsaciens ont eu pour résultat de mettre 

 eu lumière l'action d'un facteur puissant, ignoré 

 jusque-là, dont l'inlluence est considérable, nous 

 voulons dire Vactioii de paroi. 



Nous admettions jusqu'ici que les courbes BC et 

 DA étaient des adiabaliques, ce qui présupposait 

 une imperméabilité absolue du cylindre pour la 

 chaleur : c'était une erreur, car les parois inter- 

 viennent, altèrent profondément les courbes et 

 compliquent étrangement les phénomènes dont la 



(i) Théorie mécanique de la chaleur avec ses applications aux 

 achincs, traduclioii Arnihal et Cazin, 2' éd. p. 507. 



