BIBLIOGRAPHIE. — ANALYSES ET INDEX 



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rappellent ceux du mercure sur le verre ou de l'eau 

 sur du verre enduit de noir de fumée, c'est à-dire ceux 

 de liquides placés dans des vases qu'ils ne mouillent 

 pas. L'on a tout naturellement été conduit à rappro- 

 cher les deux phénomènes (I) : l'expérience montre 

 que la goutte caléfiée ne touche pas la capsule chaude ; 

 elle en est séparée par une couche de vapeur très peu 

 diathermaiie ; elle peut, par suite, se trouver à une 

 température relativement basse et se comporter 

 comme un liquide qui ne mouille pas le vase sur 

 lequel il repose. 



Dans son intéressant travail, M. Gossart établit 

 nettement l'exactitude de cette manière -de voir : la 

 goutte doit être considérée comme plongée dans une 

 atmosphère de vapeur; sans contact avec la paroi, 

 elle doit prendre une forme qui dépend seulement 

 des propriétés intrinsèques du liquide dans les con- 

 ditions de l'expérience, de sa densité d et de sa 

 constante capillaire a-, ou, si l'on préfère, de la tension 

 superficielle F du liquide en contact avec la vapeur 

 / 2F\ ^. 



( on sait d'ailleurs que l'on a la relation a' ;= -ri. Si 



cette conception est exacte, on peut, à priori, prévoir 

 pour un liquide dont les propriétés capillaires sont 

 connues, la forme que prendra la goutte, ou bien, inver- 

 sement, de la mesure de ses dimensions déduire la 

 valeur de la tension superficielle. Cette méthode est, 

 au fond, la méthode connue, en capillarité, sous le 

 nom de iwHhode de la large goutte. 



Si l'on considère, par exemple, sur un plan de 

 verre une goutte de mercure, assez large pour que l'on 

 puisse regarder le rayon de sa base comme infini 

 par rapport au rayon de courbure de sa section méri- 

 dienne (2), on démontre qu'elle tend à devenir plane 

 dans sa plus grande épaisseur e et que l'on a la rela- 

 tion c = 2V/-7 cos -, 6 étant l'angle de raccordement 



avec la paroi, c'est-à-dire l'angle formé par la tangente 

 à la section méridienne, au point où elle rencontre la 

 paroi, avec la paroi elle-même. 



La connaissance de l'épaisseur e et de l'angle 6 

 permet donc de calculer la valeur de la tension F. Ce 

 procédé de mesure a som-ent été appliqué (3), mais un 

 phénomène particulier rend cette application fort 

 difficile: l'angle de raccordement n'est pas constant ; 

 la moindre altération superficielle du liquide, la plus 

 légère cause accidentelle, entraînent des variations 

 très notables de la valeur de cet angle. 



Au lieu de se compliquer, comme on pourrait 

 croire, le problème se simplifie dans le cas d'une 

 goutte caléfiée. Le liquide, étant maintenu à dis- 

 tance finie de la capsule, est soustrait aux actions 

 moléculaires de la paroi, et la théorie de Laplace (4) 

 permet de prévoir que l'angle de raccordement doit 

 être rigoureusement et constamment nul; on doit, par 



-s/l 



suite, avoir simplement e 



M. Gossart a cherché à vérifier ce fait important par 

 divers procédés. 



(1) Voir par exemple : Jamin et Bouty. Cours de physique, 

 t. Il, 2» fasc., p. 212. 



(2) M. Gossart montre que pour une goutte circulaire d'un 

 diamcti-e quatre fois plus grand que la hauteur, les condi- 

 tions théoriques sont réalisées avec une très grande approxi- 

 mation ; si la goutte n'est pas circulaire, elle prend une 

 forme allongée, et les mêmes équations représentent son 

 profil transversal. 



(3) En particulier par Quincke, Pogg. Am. CV, 1. 

 M. Lippmann (Comptes-rendus des séances de la société de phy- 

 sique, i déc. 1885) a décrit une ingénieuse disposition pour 

 éviter les inconvénients de la mesure de 6. 



(4) Supplément au livre X de la Mécanique céleste. M. Gos- 

 sart montre cependant par une ingénieuse application de la 

 méthode stroboscopique qu'il y a contact intermittent de 

 certains points de la goutte avec la plaque, mais ces contacts 

 de très courte durée ne troublent pas les mesures. 



Il mesure au cathétoniètre l'épaisseur d'une goutte 

 d'un liquide en caléfaction dont la tension superficielle 

 est bien connue à diverses températures ; cette mesure 

 se fait aisément, car la goutte ne touchant pas la paroi, 

 on aperçoit toujours nettement entre la goutte et la 

 plaque un trait lumineux qu'il est facile de pointer. 

 La comparaison de l'épaisseur ainsi mesurée et de 

 celle calculée par la formule confirme l'hypothèse 

 fondamentale. 



Il fait, pour ainsi dire, le portrait géométrique de la 

 goutte, le calcul permettant de connaître la forme 

 qu'elle doit prendre, puis il la photographie : les deux 

 images, ramenées aux mêmes dimensions, se super- 

 posent très exactement. 



On peut, enfin, déduire de la théorie le poids d'une 

 goutte de contour donné et peser, d'autre part, la 

 goutte caléfiée ; ce dernier procédé est, on le conçoit 

 aisément, assez difficile à employer. 



L'angle de raccordement est donc bien constamment 

 nul. Ces expériences sont absolument probantes; un 

 autre point, très important aussi, était à vérifier. Dans 

 les calculs, dont on applique les résultats, on admet 

 essentiellement que la tension superficielle du liquide 

 est la même en tous les points, ce qui suppose impli- 

 citement que la goutte se trouve à une température 

 uniforme et que l'atmosphère ambiante est partout 

 identique: M. Quel (t) a montré, en effet, théoriquement 

 que la vapeur exerce une action capillaire sur le liquide 

 et les belles expériences de M. Wolf (2) ont établi 

 l'influence des variations de température sur la ten- 

 sion superficielle. Mais, dans l'espèce, ces causes 

 d'erreur ne sont pas bien considérables et la discus- 

 sion des expériences prouve qu'on les peut négliger. 

 Il est nécessaire de connaître exactement la tempé- 

 rature des gouttes caléfiées; on sait, depuis de nom- 

 breux expérimentateurs, qu'elle est toujours légère- 

 ment inférieure à la température d'ébuUition du 

 liquide sous la pression environnante. M. Gossart a 

 voulu vérifier le fait en opérant des mesures sous des 

 pressions variables; à cet effet, il produit le phéno- 

 mène de la caléfaction sous la cloche d'une machine 

 pneumatique ; de telles mesures entraînent nécessai- 

 rement d'assez grandes complications expérimentales. 

 Malheureusement, faute de matériel suffisant, il n'a 

 pu, pour mesurer les températures, employer des 

 pinces thermo-électriques et a d\\ recourir à des 

 thermomètres à mercure dont la masse est un peu trop 

 considérable et qni peuvent facilement s'échauffer 

 par suite du rayonnement provenant de la plaque 

 métallique; il a pu, néanmoins, constater que les 

 températures des liquides en caléfaction sont toujours 

 inférieures aux températures d'ébuUition régulière cor- 

 respondantes et que l'écart croît avec la tempéra- 

 ture. 



Dans la dernière partie de sa thèse, l'auteur résume 

 des expériences entreprises pour mesurer la tension 

 superficielle d'un grand nombre de liquides à leurs 

 températures de caléfaction à l'air libre; il s'est servi 

 uniquement du procédé de mesure de l'épaisseur par 

 le ■cathétomètre; pour calculer la tension F par la 

 formule, il est nécessaire de connaître, en outre, la 

 densité d des liquides considérés à la température de 

 l'expérience; M. Gossart a utilisé les nombres obtenus 

 par Isidore Pierre, le regretté doyen de la Faculté des 

 sciences de Caen. Parmi les résultats obtenus, signa- 

 lons les suivants : les cinq premiers alcools ont et 

 gardent, à toutes températures, sensiblement la même 

 tension superficielle, et il en est de même des éthers 

 éthyliques des acides gras. 



En résumé, le travail de M. Gossart fournit une 

 interprétation rigoureuse de phénomènes sur lesquels 

 on avait des idées encore un peu vagues ; il donne, en 

 outre, un procédé très intéressant pour mesurer la 



(t) Rapport sur le progrès de la capillarité. 



(2) Annales de chimie et de physique, 3® série, XL, IX, 230. 



