L. POINCARRÉ. — LA VISCOSITÉ ET LA RIGIDITÉ DKS LIQUIDES 



se fend pour livrer passage à la pseudo-chrysalide 

 qu'on trouve toujours alors portant à son extré- 

 mité postérieure la mue de la seconde larve sous 

 forme d'une petite pelote fripée. La troisième larve 

 sort complètement aussi de la mue de la pseudo- 

 chrysalide qu'on retrouve alors à côté de la troi- 

 sième larve, mais conservant grâce à sa consis- 

 tance la forme de la pseudo-chrysalide. 



Fig. 7 Ep'icauta v'Mata (d'après Rilcy). — a État carabidoïde 

 de la S" larve ; b état ultime de cette seconde larve ; c man- 

 dibule de cette larve; d pseudo-chrysalide de la même 

 espèce; c nymphe de Epicauta cinerea. 



Ici se place une observation relative aux Meloés 

 qui semble bien montrer que ce genre est inter- 

 médiaire aux deux groupes précédents. D'une 

 part, chez les Meloés, la pseudo-chrysalide ne sort 

 qu'à demi de la mue de la deuxième larve ou sort 



complètement (M. cyaneus) (fig. 8) et la troisième 

 larve elle-même ne fait dans la plupart des cas 

 que passer sa tête et sou corselet hors de la mue 

 ])seudo-chrysalidaii'e, ou s'en dé- 

 barrasse complètement. D'autre 

 part, j'ai trouvé que la deuxième 

 larve de certaines espèces (M. cya- 

 neus, M. autumnalis),aulieud'ètre 

 sédentaire comme celle de M. ci- 

 catricosus, est errante et va creu- 

 ser loin de la cellule de l'Hymé- 

 noptère une loge où elle se trans- 

 forme en pseudo-chrysalide et 

 subit ses dernières transforma- 

 lions. 



La place qui m'est donnée pour cette analyse 

 de l'hisloire desVésicanls ne permet pas d'entrer 

 dans les considérations que peut faire naître 

 l'étude attentive des faits que je viens de rappeler 

 brièvement. Ce qui ressort de cette étude, c'est 

 qu'il reste encore beaucoup à faire et que nombre 

 de points relatifs au développement des Vésicants 

 sont à élucider. C'est le cas de dire avec Gebler : 

 « Au surplus, la postérité ne se plaindra pas que 

 nous ne lui ayons laissé rien à observer. » 



D' H. Beauregard, 



Professeur agi-égi'- 

 à l'Ecole supérieure de Pharmacie. 



Fig. 8. — Meloe 

 cyaneus, Pseudo- 

 chrysalide gros - 

 sie de | environ ; 

 m, nme de la 2° 

 larve. 



LÀ VISCOSITE ET LÀ RI&IDITE DES LIQUIDES 



Si un ensemble de forces agissant sur une masse 

 matérielle homogène vient à la déformer sans la 

 comprimer ou la dilater, deux genres de réactions 

 bien distinctes peuvent apparaître, qui s'opposent à 

 l'effort exercé. 



Pendant le temps de la déformation, et pendant 

 ce temps seulement, les premières se font sentir; 

 elles dépendent essentiellement de la plus ou 

 moins grande rapidité de la déformation; elles ces- 

 sent avec le mouvement et ne sauraient en aucun 

 cas ramener le corps à son premier état d'équi- 

 libre : l'existence de ces réactions nous conduit à 

 l'idée de viscosité. 



Les secondes sont de nature différente ; elles con- 

 tinuent à s'exercer quand la déformation reste 

 stationnaire, et si les forces extérieures viennent à 

 disparaître, elles sont capables de faire revenir le 

 corps à sa forme initiale pourvu qu'une certaine 

 limite n'ait pas été dépassée : elles constituent la 

 rigidité (1). 



(1) En général, on appelle tffet de cisaillement (ahear) une dé- 



La cohésion est le résultat de ces deux systèmes 

 de réactions. 



I 



On a étudié avec le plus grand soin la cohésion 

 des solides, la rigidité surtout. Dès 1678, Hooke 

 énonçait comme résultat de ses expériences sur les 

 ressorts la loi fondamentale qui renferme toute 

 la théorie : Le changement de forme est propor- 



formation par laquelle une sphère do rayon égal à l'unité se 

 transforme en un ellipsoïde dont les axes sont 1,1 -|- e et 1 — e. 

 Dans le cas particulier d'un corps isotrope, c'est-à-dire possédant 

 les mêmes propriétés dans toutes les direc- 

 tions, si l'on considère un cube abcd taillé ce' d li' 

 d'une manière quelconque dans la masse et 

 que l'on suppose la face supérieure et sou- 

 mise à une force tangentielle T qui l'amène 

 en cd', tandis que la face ab est maintenue 

 immobile, la déformation produite est un ci- 

 saillement. La force T rapportée à l'unité de surface est VeJ'ort 

 de cisaillement; dans la limite de l'élasticité parfaite elle est 



ce 

 proportionnelle au déplacement ce'; le rapport — reçoit le 



nom do résistance au cisaillemeut (-Résistance to shearing); dans 

 le cas considéré on l'appelle également la rigidité simple. 



