A. WITZ. — LA THERMODYNAMIQUE, D'APRÈS MM. BERTRAND, CLAUSIUS ET ZEUNER 671 



Il part du théorème des forces vives, et de Thypo- 

 thèse que la chaleur est un mode de mouvement 

 des dernières particules des corps; la quantité 

 de chaleur est la force vive de ce mouvement et 

 Téquivalence de la chaleur et du travail setrouve 

 établie par le fait même. Le premier principe, 

 le principe de Mayer, est donc un cas particulier 

 d'un théorème de mécanique et sa démonstration 

 repose sur une donnée hypothétique; c'est une 

 base contestable; aussi Clausius a-t-il prudem- 

 ment déclaré plus loin que l'on peut aussi le regar- 

 der « comme un théorème déduit de l'expérience 

 et de l'observation ". L'équation fondamentale 

 dQ=id\] -}-dVJ suffit à l'étude des gaz parfaits, 

 dans lesquels on peut négliger le travail interne ; 

 les propriétés des gaz parfaits conduisent à la dé- 

 termination du rapport des chaleurs spécifiques à 

 volume constant et à pression constante, et per- 

 mettent l'étude des détentes adiabatiques et la me- 

 sure du travail extérieur développé dans les chan- 

 gements de volume. Vient alors l'exposé du second 

 principe, appelé le principe de Carnot ', dont Clau- 

 sius a rectifié l'énoncé et dont il donne la démons- 

 tration en s'appuyant sur le célèbre postulat qui 

 lui valut tant d'objections : la chaleur ne peut pas- 

 ser d'elle-même, ou sans compensation, d'un corps 

 froid sur un corps plus chaud. Après avoir dé- 

 montré ainsi que le rapport de la chaleur trans- 

 formée en travail à la chaleur disponible, dans un 

 cycle réversible, est indépendant de la nature de la 

 substance qui opère la transformation, il montre 

 que ce rapport est une certaine fonction ç (T, t.) des 

 températures extrêmes : la forme de cette fonction 

 est facile à établir pour les gaz parfaits, et elle 

 se trouve dés lors déterminée d'une manière gé- 

 nérale, puisqu'elle est la même pour tous les 

 corps. Finalement, le second principe est exprimé 



par l'équation / -^ = 0, qui s'applique à un cycle 



fermé quelconque, pourvu qu'il soit réversible ; si 

 Ton donne les valeurs extrêmes des variables qui 

 définissent l'état initial et final du corps, on aura 

 dQ = TdS, S étant la fonction que Clausius a nom- 

 mée entropie. Tout cela est l'œuvre originale du 

 maître; n'était la condition de réversibilité, qu'il 

 est si dilficile de définir, ce serait parfait et il n'y 

 aurait pas lieu de chercher autre chose. Mais qui 



' « Clausius a fait preuve de modestie ea conservant à ce 

 théorème le nom illustre de Carnot. » Ce j ugement est de 

 M. Bertrand ; il ajoute : « il serait injuste d'attacher aux con- 

 séquences de la découverte de Carnot un nom, si grand qu'il 

 soit, autre que le sien.» Que le second principe reste donc le 

 principe de Carnot, bien que son énoncé correct soit de 

 Clausius, do même que le premier sera toujours appelé le 

 principe de Mayer, quelle que soit la part qu'aient prise Joule 

 et Colding à son énoncé. 



chapitre IX : on a alors / — <(). A cette occasion. 



nous dira nettement ce que sont les cycles réver- 

 sibles? On n'évite pas cette grave difficulté en re- 

 courant à la considération des transformations 

 équivalentes pour mettre le second principe sous 

 une forme nouvelle, et ce complément n'ajoute rien 

 à la netteté de l'exposition : Clausius eàl pu le 

 supprimer sans inconvénient, nous le croyons du 

 moins. Par contre, nous avons cherché en vain les 

 calculs par lesquels il a réduit le "second principe 

 aux principes généraux de la mécanique ; ce tra- 

 vail avait paru en 1872 dans les Annales de Pog- 

 gendorff. 



Le chapitre V est consacré à la transformation 

 des deux équations fondamentales ; application en 

 est faite aux vapeurs saturées dans le chapitre VI, 

 à la fusion et à la vaporisation des corps solides 

 dans le chapitre VII et à l'étude des corps homo- 

 gènes dans le chapitre VIII ; puis l'auteur revient à 

 la détermination de l'énergie et de l'entropie, dont 

 l'importance est si grande dans la théorie de la 

 chaleur. 



Les phénomènes non réversibles font l'objet du 



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Clausius étudie les dilatations des gaz et des 

 vapeurs saturées sans travail extérieur, ou bien 

 avec production d'un travail incomplet, ou dans 

 diverses autres circonstances et il expose les re- 

 cherches expérimentales de Thomson et Joule, 

 qu'on adjoint plus souvent à la théorie des gaz 

 parfaits. Enfin il aborde la machine à vapeur, avec 

 le parti pris de négliger l'influence des parois : 

 Hirn a déclaré, avec raison, que ce procédé nous 

 ramenait de -40 ans en arrière ! 



Achevons notre analyse en constatant que la 

 théorie cinétique des gaz n'est pas mentionnée dans 

 ce volume, alors qu'elle y occupait une place consi- 

 dérable dans l'édition précédente et que la théorie 

 générale des machines thermiques est laissée dans 

 l'ombre : la dissolution et la dissociation n'y sont 

 pas étudiées non plus; mais ces lacunes seront 

 comblées, car la théorie mécanique du savant alle- 

 mand se compose de trois volumes dont l'impres- 

 sion a malheureusement été retardée par sa mort, 

 survenue le 23 aoilt 1888. Il est à désirer que la 

 publication et la traduction des deux derniers vo- 

 lumes donne enfin satisfaction aux vœux pressants 

 des disciples et des admirateurs de l'illustre pro- 

 fesseur de Bonn. 



II 



L'ouvrage de M. Zeuner a un caractère plus 

 technique, mais une large part y est faite 

 néanmoins à l'exposé des principes généraux de 

 la science. Comme Clausius, il prend pour base de 

 son exposition les équations de la dynamique. 



