J. MACÉ DE LÉPINAY. — LA VISIBILITÉ DES ANNEAUX DE NEWTON 



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et des franges obscures en tous les points pour 

 lesquels on a : 



On peut atlirmer quelque chose de plus. C'est 

 que, quelle que soit la position de cet écran, les 

 franges doivent y présenter une netteté parfaite, 

 pourvu que l'ouverture éclairante soit suffisam- 

 ment petite. 



C'est là une remarque capitale, dont on peut 

 facilement vérifier l'exactitude par l'expérience, 

 en employant un appareil quelconque producteur 

 des anneaux de Newton. Il est possible en effet de 

 voir des franges parfaitement distinctes, en les re- 

 gardant au moyen d'une loupe, et en se plaçant 

 même à plusieurs mètres en avant de l'appareil. 

 Elles sont encore nettes si on les examine au moyen 

 d'une lunette, quel que soit son tirage, alors même 

 qu'elle est réglée pour viser à l'infini. 



Supposons que, dans ces mêmes conditions, on 

 examine les franges au moyen d'une loupe fixée à 

 une distance d'ailleurs quelconque de la lame 

 mince. Si l'on vient à déplacer, même lentement, 

 le trou éclairant dans une direction arbitraire, on 

 voit le plus souvent les frangescourir avec une ex- 

 trême rapidité dans le champ de la loupe, et cela, 

 en restant parallèles à elles-mêmes. 



Cette expérience est particulièrement instruc- 

 tive. Supposons en effet que nous éclairions la lame 

 mince au moyen d'une source étendue. Cette der- 

 nière peut être assimilée à un assemblage de points 

 lumineux analogues chacun au trou lumineux de 

 l'expérience précédente^ dans ses positions succes- 

 sives. A chacun de ces points lumineux correspond 

 sur l'écran (c'est-à-dire, pour le cas actuel, dans le 

 plan focal de la loupe), un système particulier de 

 franges, et le résultat de l'enchevêtrement de tous 

 ces systèmes de franges sera de donner à l'écranun 

 éclat sensiblement uniforme. Les franges seront 

 en général invisibles, à moins de se placer dans des 

 conditions particulières qu'il s'agit de connaître. 



Il faudra, pour que les franges soient nettes, 

 que les systèmes de franges dus à tous les points 

 de la source coïncident. En d'autres termes, il 

 faudra que pour tous les couples de rayons abou- 

 tissant au même point de l'écran, et provenant des 

 différents points de la source, la différence de 

 marche soit la même. Il suffira d'ailleurs que cette 

 condition soit satisfaite pour un point central de 

 l'écran, car elle le sera sensiblement pour tous les 

 autres '. 



1 Ce piiiicipc csl d'ailleurs api^licablo à tous les phénomènes 

 d'interférence. Il est en effet le principe d'une théorie géné- 

 rale, ciiie M. Ch. Fabry et moi-mémo avons récemment établie 

 (Comptes-rendus, 28 avril et 12 mai 1890). Les e.'cpérienccs qui 

 précédent résultent de cette même collaboration. 



II 



Imaginons alors que la source soit une certaine 

 surface - (ce sera l'ouverture d'un écran éclairé en 

 arrière par une flamme monochromatique) (fig. 1). 

 Soient M un point central de l'écran sur lequel on 



reçoit les franges, S un point central de la source, 

 SOM, SO'M les deux rayons qui, provenant de S et 

 aboutissant en M, se sont réfléchis sur les deux 

 faces de la lame mince, l'un en 0, l'autre en 0'. Ils 

 présentent, en se croisant en M, une certaine diffé- 

 rence de marche 3. Si nous considérons de même 

 les deux rayons aboutissant également en M, mais 

 provenant d'un autre point de la source, leur diffé- 

 rence de marche sera, en général, différente. 



Il est toujours possible, toutefois, de trouver sur 

 la surface 2, quelle qu'elle soit, une série depoints 

 situés sur une certaine courbe S, Sj, et tels que 

 pour tous, la différence de marche soit la même. 



Imaginons en effet, pour un instant, que le point 

 M soit un point lumineux isolé et que nous rem- 

 placions la source 2 par un écran de même forme. 

 Sur cet écran viendront se dessiner, comme on l'a 

 vu, des franges parfaitement nettes, et celle d'entre 

 elles qui passe parS ala forme S|So. Pour tous les 

 points de cette courbe la différence de marche des 

 couples de rayons partant de M et aboutissant à 

 chacun d'eux est la même. Or, si nous considérons 

 l'unde ces derniers, S par exemple, les deux rayons 

 qui partent de M et aboutissent en S, suivent pré- 

 cisément les mêmes chemins MOS,MO'S, que quand 

 nous supposions le point lumineux en S, le point 

 éclairé en M. On voit par suite que pour tous les 

 points de S,So, les couples de rayons qui partent 

 de chacun d'eux et aboutissent en M présentent la 

 même différence démarche. 



Supposons dès lors que nous limitions la source 

 par un écran percé d'une fente étroite, curviligne 

 et dirigée précisément suivant la courbe S^S^ que 

 nous venons de définir; la condition de netteté se 

 trouvera par cela même satisfaite et un écran, 

 introduit en M, se recouvrira de franges parfaite- 

 ment nettes. En pratique, d'ailleurs, on pourra 

 remplacer la fente courbe qu'indique la théorie 



