W. CROOKES. — LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE DANS LES GAZ RARÉFIÉS 



163 



silive B, s'arrête à environ dix millimètres de la 

 tache lumineuse bleue, qui représente la lueur né- 

 gative. Cette lacune, cet intervalle non lumineux, 

 d est « l'espace obscur n de Faraday. 



Il y a un autre espace qui sépare la lueur néga- 

 tive de son électro- 

 de. Dans ce tube, il 

 est si petit que la 

 lueur semble en con- 

 tact direct avec l'é- 

 lectrode; mais si 

 l'on pousse un peu 

 plus loin la raréfac- 

 tion, la séparation 

 s'eCfectue rapide- 

 ment; dans le nou- 

 veau tube (fig. 6) 

 qui contient de 

 l'air à une pression 

 un peu plus faible 

 (P = 3'"'") cet es- 

 pace obscur E s'est 

 étendu au point de 

 repousser la lueur 

 négative à environ 

 quatre millimètres 

 de l'électrode .\. 

 C'est de ce second 

 espace obscur que 

 je compte m'occu- 

 per particulière- 

 ment ici ; quand je 

 parlerai dorénavant 

 d'espace obscur, il 

 s'agira de celui qui 

 est compris dans la 

 lueur négative. 



Dans les expé- 

 riences, que je viens 

 de citer, sur les stra- 

 tifications dans 

 l'hydrogène, le con- 

 tenu du tube soumis 

 aux décharges élec- 

 triques, obéit en- 

 core aux lois rela- 

 tives aux propriétés 

 moyennes d'un très 



grand nombre de ' 



molécules se déplaçant dans tous les sens avec des 

 vitesses d'une inimaginable grandeur. Mais, si l'on 

 pousse plus loin la raréfaction, l'espace sombre E, 

 autour du pôle négatif, devient visible, croit de 

 plus en plus, et finit par remplir entièrement le 

 tube. Les molécules, à ce moment, sont dans une 

 condition différente de celle où elles se trouvent 



lorsque le gaz est moins raréfié. Aux faibles raré- 

 factions, elles se comportent comme les molécules 

 d'un gaz, au sens ordinaire du mot; mais à ces vides 

 extrêmes, sous l'influence de l'impulsion électrique, 

 el)?s arrivent à un état ultra finzeux, où se manifes- 

 tent très nettement 

 des propriétés mas- 

 quées jusqu'alors. 



Le rayon de l'es- 

 pace obscur varie 

 avec le degré de ra- 

 réfaction, avec la na- 

 ture du gaz dans le- 

 quel il est produit, 

 avec la température 

 du p()le négatif, et, 

 ù un degré moindre, 

 avec l'intensité de 

 la décharge. 



On m'a attribué, 

 k tort, l'idée de con- 

 sidérer l'épaisseur 

 de l'espace obscur 

 comme représen- 

 tant le libre par- 

 cours moyen des 

 molécules dans leur 

 condition ordinaire, 

 et l'on a remarqué 

 que l'espace obscur 

 est notablement 

 plus grand que la 

 valeur calculée pour 

 le libre parcours 

 moyen des molé- 

 cules. J'ai mesuré 

 avec soin le rayon 

 de l'espace obscur 

 à différentes pres- 

 sions; je l'ai compa- 

 ré avec le libre par- 

 cours moyen des 

 molécules, non sou- 

 mises à l'influence 

 électrique, à la mê- 

 me pression, et je 

 n'ai trouvé aucune 

 relation constante 

 entre ces deux gran- 

 deurs. La longueur de l'espace obscur n'est pas, 

 comme on l'a dit, égale ti vingt fois le libre parcours 

 moyen, mais un multiple de plus en plus grand à 

 mesure que la raréfaction est poussée plus loin. 



VII. — EXPLORATION AVEC DES PÔLES AUXILIAIRES 



Dans le but d'obtenir une indication sur la con- 



