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W. CROOKES. — LA DÉCHARGE ÉLECTRIQUE DANS LES GAZ RARÉFIÉS 



partir du bord du disque, jusqu'à ce qu'elle se rt-- 

 duise à un point brillant situé au centre. Ce fait 

 vient contredire une théorie récente, d'après la- 

 quelle, à mesure que la raréfaction augmente, la 

 décharge abandonne le centre du pùle, et ne se 

 fait plus qu'entre les bords et les parois du tube. 

 Si on pousse plus loin la raréfaction, au moment 

 où la surface du pôle négatif cesse d'être lumi- 

 neuse, le pôle positif commence à devenir phos- 

 phorescent; l'intensité de cette lumière augmente 

 ensuite continuellement jusqu'à ce que le courant 

 ne puisse plus passer dans le tube, le plus grand 

 éclat se produisant précisément à ce degré de ra- 

 réfaction. L'explication la plus probable de ce phé- 

 nomène est que les molécules errantes, que j'ai 

 considérées dans 

 l'expérience pré- 

 cédente, venant 

 à pénétrer dans 

 la sphère d'acti- 

 vité du pôle po- 

 sitif, se précipi- 

 tent violemment 

 sur lui, et pro- 

 duisent la phos- 

 phorescence de 

 l'yttria, en même 

 temps qu'elles 

 perdent leur 

 charge négative. 



Je ne puis in- 

 sister sur les nombreuses expériences qui rendent 

 très clair ce résultat, et je vais employer, tout de 

 suite, un appareil qui met nettement en évidence 

 la cause de la phosphorescence au piMe positif. 

 Un dessin de ce tube est représenté ligure 13; lais- 

 sez-moi expliquer l'edet que j'en veux obtenir et 

 que donne aussi l'expérience. 



ACB est un tube en U portant à ses extrémités 

 des pôles AB; D et E sont deux écrans de mica re- 

 couverts d'une poudre phosphorescente ; en F et 

 G sont deux autres écrans, percés de petites ouver- 

 tures, de façon à ne laisser passer qu'un étroit pin- 

 ceau de molécules électrisées. La pression intérieure 

 est réduite, tout d'abord, à Û^^jOlG et vous voyez 

 sur l'écran D une trace lumineuse peu divergente, 

 tandis qu'aucune phosphorescence n'apparaît sur 

 l'écran E. Je pousse maintenant le vide jusqu'à le 

 rendre non conducteur (P ■=- O""",O0OU76) et le 

 phénomène change. 



La ligne lumineuse que nous obtenions tout à 

 l'heure sur D devient plus large et s'affaiblit, tan- 

 dis qu'auprès de l'ouverture A, une phosphores- 

 cence très nette se manifeste sur l'écran E. Cette 

 lueur diverge d'une façon considérable, beaucoup 



plus que ne le faisait le courant de molécules élec- 

 trisées observé dans la première portion du tube, 

 lorsque la raréfaction était moindre. 



On pouvait s'attendre à obtenir ce résultat, car 

 les quelques molécules qui sont parvenues à l'ex- 

 trémité du tube, ne sont pas maintenues littérale- 

 ment et se déplacent d'une façon différente de 

 celle que l'on observe à de moindres raréfactions. 



m. 



LA RESISTAiNCt: DES VIDES E.VTRËMES. 



Je ne veuxqu'eflleurerce phénomène aujourd'hui. 

 C'est un sujet de beaucoup d'intérêt, et auquel 

 j'ai récemment consacré beaucoup de temps. J'es- 

 père publier prochainement un compte rendu dé- 

 taillé des résultats obtenus. 



Le passage 

 d'uncourantd'in- 

 duction à travers 

 un tube forte- 

 ment raréfié dé- 

 pend de la ma- 

 tière qui consti- 

 tue le tube et de 

 la substance qui 

 y est enfermée. 

 Pour une même 

 raréfaction et 

 une même dis- 

 tance entre les 

 pôles, la force 

 électro motrice 

 nécessaire pour 

 faire passer le courant, peut varier de 3.000 à20. 000 

 volts suivant les matériaux dont on s'est servi. 

 Voici un exemple frappant qui servira à montrer 

 ce phénomène. La figure 14 représente deux tubes 



Kig. 14. 



réunis par un canal étroit et, par suite, exactement 

 au même degré de raréfaction (P = 0°"°,02). Chaque 

 tube contient une paire de pôles AB, A'B'. L'un des 

 tubes contient de l'yttria phosphorescente, l'autre 

 du carbone linement divisé. Je réunis d'abord le 

 tube à yttria à la bobine d'induction, en interpo- 



