R. BLONDLOT. — LA THRORIE ËLBCTROMAGNÉTIQUI' DE LA LUMIÈRE 



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d'électricité traverse u; en divisantpar dt cl par w, 



on aura Tintensilé du courant rapportée à Tunité 



de surface : la portion de u due au déplacement 



, . . K "SE^ 

 est ainsi — . 



At: -s 



On a donc 



ti — C,Y.x-\ , iH fie m.'mo 



v= CE,, + 



'lit ■?/ ' 



'■71 tl/ 



11 reste à évaluer E^,E„.E;. 



E.v se compose de deux termes : l'un est dû aux 

 actions électrostatiques exercées par des charges 

 électriques et s'écrit, en désignant par if le poten- 



liel électrostatique : — — ; l'autre terme est tlA à 



l'induction électromagnétique; soil s ci^ terme, 

 que nous allons évaluer. 



£ a une double signification : d'après la défi- 

 nition précédente, c'est la composante parallèle 

 à OX de la force exercée à l'instant considéré par 

 suite de l'induction électromagnétique sur l'unité 

 (électromagnétique) d'électricité placée au point 

 considéré; mais on peut dire aussi : e est la force 

 électromoLrice induite à l'instant considéré le long 

 d'un élément ^j; mené par le point considéré, cette 

 force électromotrice étant rapportée à l'unité de 

 longueur; en effet, d'après la première définition, 

 la force électromotrice, le long de dx, autrement 

 dit, le travail de la force électromotrice pour trans- 

 porter l'unité de l'électricité le long de rf.cest tdx, 

 et si l'on rapporte cette force éiectromotrice à 

 l'unité de longueur, on retrouve s. 



La seconde manière d'envisager £ nous en donne 

 immédiatement la valeur, d'après la définition 

 même de F. Rappelons que F est la force électro- 

 motrice totale qui serait engendrée par la suji- 

 piTssion fictive du champ, tandis que e est celle 

 qui correspond à la variation actuelle de ce champ. 

 F est l'intégrale par rapport au temps de s; donc 

 •5F 

 '-it 





On a donc en définitive 



''■'■ ^ ~' "ST ,// ' 



En substituant dans la valeur de u. il vient : 





K ■5_ f-i^ 



■5//' 



que l'on peut écrire symboliquement : 



Si nous substituons à « celte valeur dans l'équa- 

 tion (3), il vient : 



•^•^ H "^SF "S^F 1l2G 





On a de même deux autres équations toutes 

 semblables à celte dernière. 



Ce sont les équations [A] que nous voulions ob- 

 tenir et que nous allons maintenant appliquer. 



111. 



Application dks lioiiAxiONS 



Dans ce qui suit, nous considérerons seulement 

 ce qui se passe à une très grande distance de la 

 source des phénomènes électriques et magné- 

 tiques, cette source étant d'ailleurs quelconque. 

 Nous prendrons pour origine (fig. 5) un point de la 

 source, et pour axe des .? la droite menée de cette 

 origine à l'observateur A. Si l'on considère le plan 



mené par A perpendiculairement à OA, tous ies 

 points de ce plan sont sensiblement dans les 

 mêmes conditions par rapport à la source 0, du 

 moins s'ils ne sont pas fort éloignés de A. U résulte 

 de là que, dans un tel plan, F, G, Il ont partout la 

 même valeur, autrement dit que ces quantités sont 

 indépendantes de y et a; et sont fonctions unique- 

 ment de z et de t. 



Nous considérons d'abord le cas où le milieu est 

 un isolant parfait; dans ce cas, C = 0, et les 

 équations ne contiennent plus le potentiel iji : d'une 

 part, en effet, la source étant très loin ne contribue 

 en rien à la valeur de <]i, qui par conséquent ne peut 

 dépendre que de charges réparties dans le diélec- 

 trique; et d'autre part comme celui-ci n'a aucune 



