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R. BLONDLOT. — LA THfiORIE ÉLECTROMAGNÉTIQUE DE LA LUMIÈRE 



conduclibililé, les charges ne s'y déplacent pas, et 



les termes de la forme —, — sont nuls. Les éciua- 



tiens (4) deviennent ainsi : 



■SîF _ "^"-F 



■ -il-' 



La première el la seconde do ces équations sont, 



comme on sait, les équations de propagation d'une 



onde plane, normale à OZ et dont la vitesse est 



1 



(4 bis) 



= Kl 



VKh. 



:;1 es solutions sont de la forme bien connue 



= /3(-- 



•VO + /i(--+VO; 



/"i et f^ représentent des ondes planes voyageant 

 avec la vitesse V; /", et/",,, des ondes planes voya- 

 geant avec la vitesse - V. 

 La solution de la troisième équation est : 

 n = A + ïii, 

 où A el B sont des fonctions de z seul ; donc, d'après 

 cette équation, H est ou constant ou proportionnel 

 au temps, et par suite, dans le cas où les perturba- 

 tions sont périodiques, H ^ : il n'y a pas de propa- 

 gation de perturbations électromotrices parallèles 

 à, l'axe Oz. On a ainsi un système d'ondes planes se 



1 

 propageant avec la vitesse — =^, et constituées 



exclusivement par des perturbations électromo- 

 trices transversales. 



Dans le cas spécial considéré, les équations (2) 

 se réduisent à 



( ■CG 



l |j.a = 



(2 bis) 



t!F 



ces équations indiquent que la force magnétique 

 et, (puisque le corps est isotrope), l'induction ma- 

 gnétique, sont situées dans le plan de l'onde. Les 

 équations (1) se réduisent de même aux suivantes, 



[ibis) ) ^^\ 



'' "5: ' 



4 7t)/'^ fl ; 



ici M, V, w sont dus uniquement au déplacement, 

 puisque le milieu est absolument isolant ; la troi- 

 sième des équations (1 Us) indique que le mou- 

 vement électrique est dans le plan de l'onde. 



On voit par là que les perturbations dont nous 

 nous occupons ressemblent à celles de la lumière 

 en ce qu'elles sont transversales par rapport à la 

 direction de la propagation. 



Si de plus G ^ 0, alors a ^ 0, en vertu de (2 Ws), 

 ce qui indique que la force magnétique, et par 

 suite la perturbation magnétique, sont parallèles 

 <i OY; la perturbation électrique est, d'autre part, 

 parallèle à OX, puisque d'après les équations 

 (1 èi!.s), V est la seule composante du flux qui ne soit 

 pas nulle. Donc dans le cas particulier actuel, qui 

 correspond en optique à un rayon polarisé, la per- 

 turbation électrique est perpendiculaire à la per- 

 turbation magnétique. 



La figure G ci-jointe représents les valeurs de la 

 force magnétique et de la force électromolrice à un 



instant donné, aux différents points d'un rayon, 

 dans le cas d'une perturbation harmonique simple. 



Signification de\ = -^■— Considérons le cas 



où le milieu est l'air ou le vide, et adoptons les 

 unités électromagnétiques; alors [j^ = 1 : quelle 

 est dans ce système la valeur de K, qui est 1 dans 

 le système électrostatique? La constante diélec- 

 trique étant, à un facteur près, l'inverse du coef- 

 licient d'élasticité électrique, a pour dimensions : 



Quantité d'électricité (déplacée) 

 Force électrique 



Si l'on applique cette équation de dimension au 

 passage du système électrostatique au système 

 électromagnétique, on a la proposition suivante ; 

 le rapport de variation de l'unité de constante dié- 

 lectrique est éga\ au quotient du rapport de varia- 

 tion de l'unité d'électricité par le rapport de va- 

 riation de l'unité de force électrique. Donc on a 



K Rapport do variation de l'unité de force \vj 

 1 Rapport de variation de l'unité d'électricité U 



1 , 



■ïjâ 



I le rapport do variation de l'unité de force est bien 



ell'et, l'énergie = eq — EQ, d'où — = S.. 

 E q 



