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romètres. Les deux dispositions sont représentées dans 

 los figures 1 et 2, tandis que la fifiure 3 représente une 

 modification de la méthode du 1)' Heming, dans la- 

 quelle le courant dans la résistance sans induction r 

 est mesuré à l'aide d'un voltmètre V placé entre ses 

 doux bouts. Ceci évite d'avoir recours à un instrument 

 électromagnétique contenant un circuit sans induction. 

 Les formules pour les watts moyens dépensés dans le 

 circuit ab avec les dispositions des figures 1 et 2, sont 

 respectivement : 



W = „-( v' - v' — y' 



La méthode de M. Blakesley pour mesurer la puis- 

 sance par un dynamomètre cà fente est analogue à la 



Lodge expose et décrit une horloge pour indiquer la 

 direction du mouvement de la terre sur son orbite dans 

 l'éther. Après avoir rappelé les différents mouvements 

 auxquels est soumis un point de la surface de la terre, 

 il montre que le mouvement sur l'orbite est le plus 

 considérable, et sa direction, à chaque instant, n'est 

 pas aisée à concevoir. Un appareil pour montrer cette 

 direction est donc nécessaire pour résoudre les pro- 

 blèmes qui exigent la connaissance du mouvement 

 d'un point à travers l'éther. Dans une des deux hor- 

 loges, une tige représente l'axe des pôles de la terre, 

 et une autre, l'axe de l'écliptique, est inclinée de 

 23° '/i et accouplée par un joint de Hooke. Le dernier 

 axe peut tourner autour du premier. A l'extrémité su- 

 périeure, l'axe de l'écliptique porte un tube et un index, 

 tous deux perpendiculaires à l'axe et rectangulaires 

 entre eux. L'horloge est réglée sur le temps solaire, et 

 le tube étant dirigé vers le soleil, l'index marque alors la 

 direction du mouvement de la terre sur son orbite. — 



i 



Fig. 2. 



Fi". 3. 



méthode primitive de l'électromètre, dans laquelle la 

 différence de deux lectures est proportionnelle au 

 pouvoir, et la méthode de l'électromètre double de 

 Blondlot et Curie, analogue auwaltmètre ordinaire. Le 

 wattniètre est défectueux, en ce qu'une bobine solé- 

 noïdale est introduite dans un circuit qui est censé 

 dépourvu d'induction. L'erreur ainsi commise est, 

 ainsi que l'un des auteurs l'a montré il y a quelques 

 années, exprimée par la formule : 



Watts apparents 1 + tangO tangç 

 Watts vrais 1 4- tang"- ^j 



OÙ est l'angle qui mesure la différence de phase 

 entre le courant et la force électromotrice dans le cir- 

 cuit où l'on mesure la puissance, et ç l'angle mesurant 

 la phase du circuit qui est approximativement dépourvu 

 d'induction. 11 n'est pas prouvé que la même formule 

 exprime l'erreur dans une des méthodes où l'on em- 

 ploie des résistances qui ne sont pas complètement 

 dépourvues d'induction. M. Blakesley a, comme on sait, 

 appliqué son dynamomètre à fente à la mesure de la 

 différence de phase entre deux courants; et une mé- 

 thode analogue pour trouver la différence de phase 

 entre deux différences de potentiel est décrite dans le 

 mémoire. Dans cette méthode, on emploie un dyna- 

 momètre à fente à grande résistance, comme M.Reming- 

 fon l'aindi(]né pour la mesure des puissances. L'électro- 

 mètre de Blondlot et Curie pourrait également être 

 employé au même but. De nombreux diagrammes, 

 destinés à faire ressortir ces diverses analogies, accom- 

 pagnent la note. — Le Professeur S. -P. Thompson 

 demande si des voltmètres à échauffement des Mis ne 

 pourraient pas être employés à la mesure des diffé- 

 rences de potentiel. M. Ayrton répond que, bien que 

 la self-induction de ces instruments n'introduise pas 

 d'erreur sensible, néanmoins le fait qu'ils exigent un 

 courant considérable est un inconvénient, et comme 

 ces courants ne sont pas toujours dans la môme phase 

 que dans les autres circuits, des corrections embar- 

 rassantes deviennent quelquefois nécessaires. Les ins- 

 truments électrostatiques sont préférables. — M. O. 



M. Lodge montre ensuite quelques expériences avec, 

 la bouteilles de Leyde. La première porte sur d^s bou- 

 teilles résonaliices ; la décharge de l'une d'elles fait, 

 pour ainsi dire, déborder une autre quand les lon- 

 gueurs des circuits des deux bouteilles sont convena- 

 blement réglées. La seconde bouteille était complè- 

 tement séparée de la première et était influencée par les 

 ondes électromagnétiques émanées du circuit où se 

 fait la décharge. En allongeant ou raccourcissant l'un 

 des circuits, on empêche ce débordement d'électricité. 

 A ce sujet, M. Blakesley a rapproché de cette expé- 

 rience une observation déjà ancienne de Priestley, qui 

 a remarqué que quand des bouteilles différentes ont 

 été chargées avec le même conducteur primitif, si 

 l'une est déchargée, les autres se déchargent aussi 

 quelquefois, quoiqu'elles ne soient pas complètement 

 chargées. Le D' Lodge attribue ce fait à une influence 

 de la même nature que celle dont il a montré l'exis- 

 tence. Le mot « résonance », dit-il, a souvent été mal 

 compris, en ce sens qu'on y attache toujours l'idée 

 d'un son, et il croit préférable d'appliquer au phéno- 

 mène actuel l'épithète de c< syniphonique » {sympho- 

 ning or symphonie). — Une autre expérience prouve que 

 les fils peuvent être amenés à vibrer pour répondre à 

 une décharge de bouteilles, tout comme une corde 

 vibre à l'unisson d'un diapason. Un fil fin tendu est 

 mis en communication avec le bouton d'une bouteille, 

 et un autre parallèle avec l'armature extérieure, et en 

 changeant la longueur d'un circuit indépendant où l'on 

 provoque une décharge, on voit paraître, à chaque 

 décharge, une lueur le long des moitiés les plus éloi- 

 gnées des fils tendus; chacun des fils agit ainsi comme 

 un tuyau d'orgue fermé, les extrémités éloignées for- 

 mant les nœuds où ia variation de pression est niaxi- 

 nmm. En employant des fils longs, on a observé une 

 lueur sur des portions du fil situées entre des parties 

 intermédiaires obscures, qui correspond au premier 

 harmonique et en mesurant la distance de deux nœuds, 

 l'auteur a déterminé la longueur d'onde des oscilla- 

 tions. La longueur ainsi mesurée ne coïncide pas très 

 exactement avec la longueur calculée, et la différence 

 parait due à ce que le pouvoir inducteur spécifique du 



